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raleza elástica del sistema, puesto que depende de la masa m 

 y de la función /; y además entrarán las constantes descono- 

 cidas y arbitrarias A^, A.,, A..... y b. 



3.° De este sistema de ecuaciones, deduciremos la ecua- 

 ción final en b, que tendrá varias raíces, y á cada una de 

 ellas corresponderá un sistema de valores para A. 



4.° De esta manera tendremos diferentes soluciones par- 

 ticulares, de las cuales se deducirá, por los procedimientos 

 ordinarios, la integral general. 



No hacemos más que recordar métodos, que mis oyentes 

 conocen, y que, además, serían sencillos, pero largos y eno- 

 josos. 



De todo ello se deduciría, que eligiendo arbitrariamente 

 las velocidades iniciales de los diferentes puntos, se puede 

 llegar á infinitos sistemas de equilibrio dinámico, sin que en 

 ninguno de ellos se verifique el equilibrio de temperaturas; 

 es decir, sin que, forzosamente, la fuerza viva media de las 

 diferentes moléculas, haya de ser la misma. 



Como en la conferencia inmediata hemos de demostrar esto 

 mismo con más sencillez, no insistiremos sobre dicho pun- 

 to; pero tenemos todavía que hacer algunas observaciones. 





Hemos admitido, que los cuerpos se componen de parteci- 

 Uas en número enorme, y sujetas á fuerzas interiores y recí- 

 procas. 



Pero no todas las moléculas del cuerpo se encuentran en 

 el mismo caso: todas las interiores, si el cuerpo es isótropo, 

 en las mismas condiciones se encuentran, es decir, sujetas á 

 las fuerzas, que sobre dicho punto ejercen las moléculas 

 comprendidas en una esfera muy pequeña cuyo centro sea 

 el punto en cuestión, y que tenga por radio el radio de acti- 

 vidad de las fuerzas moleculares. 



Ni más ni menos que en nuestro ejemplo particularísimo, 



