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cada punto no está sujeto más que á h acción de los dos 

 puntos entre los cuales está comprendido; por eso todas las 

 ecuaciones de equilibrio del sistema, exceptuando la primera 

 y la última, tienen la misma forma, 



Pero, las partículas ó moléculas de la superficie del cuer- 

 po, y de una capa, cuyo espesor sea el radio de actividad, 

 se encuentran en condiciones distintas; así como en nuestro 

 ejemplo, volvemos á repetir, son distintas de las demás las 

 ecuaciones diferenciales de las moléculas extremas. Para 

 nuestro caso estas moléculas extremas, son los límites del 

 cuerpo. 



Así, pues, debemos estudiar, si prescindiendo de las mo- 

 léculas extremas, para todas las intermedias se verifica exac- 

 ta ó aproximadamente la ley de las temperaturas, mejor di- 

 cho, la de igualdad de las fuerzas vivas medias. 



Y veremos en esta conferencia, sólo como indicación pro- 

 visional, y con todo rigor en la conferencia próxima, que 

 no es así, y que dicha ley del equilibrio de temperaturas ha 

 de ser estudiada de otro modo y con otros puntos de vista 

 aun dentro de la hipótesis mecánica. 



Supongamos, pues, una fila, indefinida en ambos sentidos, 

 de moléculas, á la distancia de equilibrio Tq unas de otras, y 

 en que sobre cada molécula sólo influyan las dos que la com- 

 prenden. 



Todas las ecuaciones del movimiento de este sistema 

 ideal, serán como la segunda ecuación del ejemplo que pre- 

 sentamos anteriormente 



d^ X, 



= a-'{x, + x, -2Xo), 



d^ X.. 



——f- = a' (x, -f- X, — 2x.,), 

 a t- 



