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disminuye, pero sin aparecer los colores. Sólo cuando toda 

 la zona especular ha sido descartada, se desvanece el blan- 

 co, cediendo su puesto al negro, ó á un gris más ó menos 

 violáceo ó azulenco. 



2. La iluminación oblicua de la placa provoca, según es 

 sabido, en las partes coloreadas, un virado general del tono 

 hacia la porción más refrangible del espectro: así, los naran- 

 jas se tornan amarillos; los amarillos, verdosos; los verdes, 

 azules, etc., y este cambio de matiz se acentúa conforme se 

 exagera el ángulo de incidencia. Semejante transformación 

 cualitativa de la imagen á la luz oblicua, implica la estructu- 

 ra laminar de la gelatina, explicándose muy bien por el alar- 

 gamiento del camino recorrido por las ondas de longitud in- 

 ferior al doble de los intervalos interlaminares (*). Ahora 



(*) Algunos autores, y singularmente Berthier (Manuel de Pho- 

 tochromie interferencielle, París. Gauthier Villards, 1895), suponen 

 que la luz oblicua produce en las imágenes lippannianas un virado 

 de los colores hacia la porción menos refrangible del espectro, es 

 decir, hacia el rojo, en vez de virar hacia el azul y violado. Esta aser- 

 ción, cierta en principio, no se confirma en el terreno de los hechos. 

 La experiencia demuestra constantemente todo lo contrario, y ade- 

 más el cálculo viene en apoyo de la observación, mostrando la po- 

 sibilidad del fenómeno. 



En efecto, supongamos dos láminas de Zenker sucesivas, creadas 

 por una onda de longitud Y, y cuyo intervalo equivale, por tanto, á 

 una semiondulación de este color. Designemos e este espacio inter- 

 laminar, o la diferencia de ruta de los dos rayos reflejados, superficial 

 y profundo, y X' y ^", respectivamente, las longitudes de onda de 

 dos radiaciones próximas cualesquiera. Mirada la imagen á la luz 



incidente normal, í equivaldrá á 2(?=^2 — ; por consiguiente, el 



rayo Y interferirá útilmente á su emergencia de la placa, extinguién- 

 dose los demás. Bajo la influencia de la luz oblicua, dicho rayo sim- 

 ple no podrá prevalecer, sino otro de menor longitud, dado que el 

 camino se habrá alargado en relación del coseno del ángulo de inci- 

 dencia. La diferencia de marcha de ambas ondas, superficial y pro- 

 funda, será ahora, por ejemplo: o = 2 ecos./ = 2 — — 1 . En tales 



condiciones, el rayo generador de las hojas de Zenker ).' será anula- 



