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el arco d'x. Sobre esto algo tendríamos que advertir, pero 

 no podemos entrar en pormenores, que nos alejarían de 

 nuestro objeto. 



Puesto que todas las moléculas están en las mismas con- 

 diciones, exceptuando las moléculas extremas, el sistema se 

 encontrará en equilibrio, suponiendo que las masas están á 

 igual distancia cada dos: á esta distancia constante ed = 

 = df = = ba ^ ac... la llamaremos Kq. 



Desde el momento en que el equilibrio se altera, las mo- 

 léculas salen de su posición y recorren espacios muy peque- 

 ños bb' =^ x; a a -^ x'; ce =-- x"... 



Con estos datos, y suponiendo conocida la curva de la 

 figura 7.'^ que expresa la acción entre cada dos moléculas, 

 podríamos establecer las ecuaciones de equilibrio de todas 

 ellas, como hemos hecho para el caso de dos masas y de 

 tres, y tendríamos un sistema de ecuaciones diferenciales 

 de segundo orden y simultáneas, de muchas funciones 

 X, x', x"... y de una sola variable independiente t, el tiempo. 

 Las integraríamos como en los casos citados, obteniendo de 

 este modo las ecuaciones en términos finitos del movimiento 

 para todos los puntos del sistema. 



Pero, á este método, aunque sencillo, impracticable, va- 

 mos á substituir otro más rápido, sólo que, en vez de ecua- 

 ciones diferenciales simultáneas, tendremos una ecuación en 

 diferenciales parciales. 



Para ello, elegiremos otra variable independiente z, que 

 será la distancia de cada molécula en su posición de equili- 

 brio á un origen O. Por ejemplo, para la b, z será la distan- 

 cia Ob. 



De este modo, cada x será función de dos variables; la z 

 que determina la posición de b en el sistema, y la x que de- 

 termina el camino recorrido bb' en el tiempo t. 



En resumen, de las ecuaciones de equilibrio, queremos 

 deducir una función o tal, que tengamos para todos los pun- 

 tos materiales ó moléculas b, a, c... 



