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nes de los límites en el espacio, es decir, á las dos moléculas 

 extremas; pero prescindiremos de este punto para no com- 

 plicar el problema y para no alejarnos de nuestro objeto; 

 es decir, que podremos suponer indefinida en ambos senti- 

 dos la fila de moléculas, y no hemos de ir á buscar las dos 

 últimas al infinito. 



Una integral particular de la ecuación diferencial del mo- 

 vimiento, se ofrece, desde luego, como en todos los casos 

 que hemos tratado hasta aquí, expresada por un seno ó por 

 un coseno; podremos, pues, escribir 



x = A?,Qn{hz,^ gt). 



Al término en t hemos agregado otro término en z, y con 

 esta forma veremos que, en efecto, la expresión anterior es 

 una integral particular de la ecuación en diferenciales par- 

 ciales. 



A este fin, diferenciando dos veces el valor de x con rela- 

 ción á z, y otras dos veces con relación á /, tendremos: 



d- X 



-——- = — Ag- sen(/2z -f gt); 

 at- 



d- X 



= — Ah'Stn{hz -^ gt); 



dz- 



y substituyendo en (1) 



— i4^-sen(/zz -f ^0 = ~ Ah'a-SQn{hz + gt), 



