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largo del eje de la z, tomando las posiciones A B' C, 

 A" B" C"... 



Claro es que en la figura 16, si en vez de suponer la ex- 

 cursión O A = k para f= o, suponemos otra excursión dis- 

 tinta O A', O A" , tendremos una serie de rectas A' B' , A" 

 B"... paralelas á A B. 



Todas las condiciones del movimiento están, por decirlo 

 así, representadas en las figuras 15 y 16, que, por lo demás, 

 advertiremos que no están hechas en la misma escala. 



Así como hemos representado la curva O B C de las ex- 

 cursiones de cada molécula, podríamos representar también 

 la curva de las velocidades, respecto á la cual se repetiría 

 cuanto hemos dicho con relación á la primera. Pero esta 

 curva de las velocidades, en este ejemplo no es arbitraria; 



no podría ser OGC, A' G' C Sería, por ejemplo, c o c, 



deducida de la derivación de OBC, es decir, — V F' {z). 



Y notemos, y esto es muy importante, que así como se 

 transportan con la velocidad V las curvas OBC, coc , con 

 ellas se transportan las líneas rectas que las preceden y las 

 siguen sobre el eje de las Z. 



Es dicha onda una verdadera ola solitaria, que deja detrás 

 de sí el reposo ó la inmovilidad y que no turba la de las mo- 

 léculas que están delante, sino cuando á ellas llega con la 

 velocidad V en ese transporte de forma. 



Y esto nos demuestra ya hasta la evidencia, que todos los 

 puntos del sistema de moléculas, durante el período O de la 

 oscilación, si la oscilación fuera periódica, que sobre esto 

 nada hemos dicho, porque depende de la forma de F; todos 

 los puntos del sistema, repetimos, tienen la velocidad cero 

 y la fuerza viva cero, hasta que llega la onda, y después de 

 haber pasado; y mientras ella pasa, tienen la serie de velo- 

 cidades y de fuerzas vivas que corresponden á los diferentes 

 puntos de las curvas OBC, coc'. 



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