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namiento á veces empleado (*), con el fin de demostrarla 

 naturaleza laminar del campo electrostático. 



Se supone en este razonamiento que una masa eléctrica 

 infinitamente pequeña, concentrada en un punto, recorre una 

 curva cerrada en una región del campo eléctrico, donde el 

 medio posee una temperatura uniforme, sometida á agentes 

 exteriores que equilibren en cada momento la acción del 

 campo. Las integrales lineales de estas acciones, que repre- 

 sentaremos por$ y qf, respectivamente, serán iguales: 



JOí/s =Jqfds. 



Pero un teorema bien conocido de Energética nos dice: 

 El TRABAJO de las acciones exteriores en todo ciclo isotér- 

 mico reversible es nulo. Luego si suponemos que la integral 

 del primer miembro mide el trabajo en cuestión. 



qjfds = 0, 



y /es un vector laminar. 



Mas, precisamente en la hipótesis hecha va envuelta la 

 afirmación del carácter laminar de/. Para demostrarlo, ob- 

 servemos que el trabajo es una magnitud física de naturale- 

 za bien definida, representada por la fórmula de dimensio- 

 nes ML-T~'\ y que consta de dos partes: una, que mide la 

 de la acción exterior A, y la otra, la deformación elemental 

 correspondiente í/a. Resulta, pues, para dimensiones del 

 producto: 



[A.da\ = ML''T-\ 



(*) H. Pellat: Cours de Éíedricité, t. I, pág. 45. 

 A. Vaschy: Théorie de I' Électricité , pág. 30. 



