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de yl en P se ha propagado á través del medio, con una ve- 

 locidad más ó menos grande, pero finita; ahora bien, si el 

 medio cambia de naturaleza, es lógico suponer que cambie 

 esta acción. 



La mayor sencillez de los conceptos fundamentales de 

 esta teoría salta á la vista y explica la rapidez con que se 

 ha apoderado del mundo científico. Sin embargo, esta in- 

 fluencia del medio interpuesto es muy variable con la natu- 

 raleza del fenómeno que se considera. Mientras en los fenó- 

 menos eléctricos y magnéticos es muy sensible, parecía de- 

 mostrado que la constante de la gravitación es independiente 

 de la naturaleza del medio, en virtud de los resultados ne- 

 gativos obtenidos por Machenzie (*) primero, y más tarde 

 por Poynting y P. L. Gray (**), investigando diferencias 

 de atracción en el sentido de los ejes de substancias cristali- 

 zadas, así como los de Austin y Thwing (***) sobre la in- 

 fluencia de una lámina interpuesta entre las esferas de una 

 balanza de torción; se comprende por qué entre los astróno- 

 mos y los mecánicos existen aún partidarios de la teoría que 

 criticamos. Pero las interesantísimas experiencias de V. Cre- 

 mieu (****), no concluidas, parecen llamadas á batir este 

 último baluarte. 



La electrización por influencia, la polarización dieléctrica y 

 la imantación por inducción son fenómenos especiales crea- 

 dos por esta teoría para defenderse contra los resultados de 

 la experiencia; si aceptamos la propagación de las acciones 

 eléctricas y magnéticas á través del medio, son mero coro- 

 lario de la existencia de superficies de discontinuidad ó cam- 

 bios de naturaleza en aquél. Coloquemos un cilindro metáli- 



(*) Phys. Rev. 2, 1895. 



(**) Phyl. Trans. R. S. 192, A. -Nature, Agosto, \9O0.- Jour, 

 Phys, 3, IX, 292. 

 (***) Phys. Rev. 5, 1897.— Jour. Phys. 3, VII, 442. 

 (****) Jour. Phys. 4, V, 25. 



