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distan entre si r^, y en estas dos rectas, formando cuadra- 

 dos de lado r^, distribuidas unas series de masas ¡guales 

 iTii, m.2, m...... 



Suponemos que á todas las masas de la línea BB' se les 

 comunica la misma velocidad v^, y á todas la masa A A' otra 

 velocidad distinta v,. 



Claro es que se romperá el equilibrio que existía en la 

 distribución primitiva, y que las masas de una y otra línea 

 tomarán un movimiento vibratorio, pero todas á la par, es 

 decir, las de cada línea, porque todas se encuentran en el 

 mismo caso, y sujetas á las mismas fuerzas; es como si las 

 líneas completas oscilasen una ante otra. 



Estos son los movimientos oscilatorios transversales. 



Como para cada línea, la distancia entre cada dos masas 

 es siempre r^, claro es que no habrá ni condensación ni se- 

 paración de masas, y lo que podemos llamar la densidad de 

 cada línea, quedará invariable. 



Todavía, para simplificar, supondremos que el radio de 

 actividad para las atracciones ó repulsiones es superior á la 

 diagonal de cada cuadrado, pero inferior á la del rectángulo 

 que forman dos cuadrados. 



En estas hipótesis es fácil establecer la ecuación del mo- 

 vimiento para cada molécula de cualquiera de las dos líneas. 



Sobre la molécula m^ no pueden influir más que las tres 

 moléculas m.¿, m^, m.¿ de la línea opuesta A A'. 



Las moléculas de su propia línea BB' no influirán, porque 

 suponemos que se muevan á la par todos los puntos de di- 

 cha línea. 



Con la molécula m^ no hay que contar tampoco, porque su 

 acción depende, como acabamos de ver, de (x — x')-, y las 

 acciones que vamos á calcular son de primer orden, (x — x). 



No hay que tener en cuenta tampoco las acciones longitu- 

 dinales en el sentido m^ m^, pues sólo tratamos de oscilacio- 

 nes transversales en el sentido A A', BB'. 



En resumen, debemos determinar las acciones de m^ y m.^ 



