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y 



cp eos fcB' — »i eos ge B =- /' {ro\/2) (X3 — x,). 

 La ecuación del movimiento de /Hi, será, pues, 



a t^ 



ó poniendo 



dt' 



a' (^3 — ^i)- 



Del mismo modo la ecuación del movimiento de otro pun- 

 to de A A será 



= — fl^ (^3 — Xi). 



dP 



Ambas ecuaciones son de la forma ordinaria y no hay más 

 que dos incógnitas; 



^iy^3 = ^2, 



porque todas las x de cada línea son iguales. 



Podríamos repetir, por lo tanto, lo que hemos dicho para 

 las vibraciones longitudinales. 



No insistiremos, pues, sobre cuestiones ya estudiadas. 



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Pasemos á otro ejemplo más, tomado todavía de la teo- 

 ría del calor, pero que bien al contrario del ejemplo anterior, 

 ofrece una gran sencillez, una gran claridad y una armonía 



