K. Fuchs, Mikromeclianisclie Skizzen. I. 191 



einen Zehntelzentner 10 dm hoch heben. Einen ganz ähnlichen Fall 

 haben wir aber vor uns, wenn wir durch Verschiebung des 1 cm breiten 

 Schirmes um 1 cm 1 cm" Wasserfläche gebildet haben. Die Wasser- 

 moleküle , die den neuen cm^ Oberflächenhaut bilden, sind offenbar 

 nicht gesättigt, weil ja ihre Attraktionssphären, wie oben dargestellt 

 worden , sämtlich teilweise in die leere Luft oberhalb der Wasser- 

 oberfläche hinausragen. Ebenso offenbar ist es aber , daß dieselben 

 Moleküle, die jetzt, ungesättigt, die Oberflächenhaut bilden, vor der 

 Schirmverschiebung nicht in der Oberflächenhaut, sondern im Innern 

 der Flüssigkeit sich befunden haben, also gesättigt waren. Durch die 

 Schirmverschiebung ist also Arbeit geleistet worden, nämlich »Entsätti- 

 gung« der neuen Oberflächenmoleküle. Für den Physiker ergibt sich 

 hieraus die logische Konsequenz, daß eine Schirmverschiebung ohne An- 

 strengung ebenso unmöglich ist wie oben das Riemenziehen ohne An- 

 strengung, da weder hier noch dort die Verrichtung einer Arbeit ohne 

 Anwendung von Kraft denkbar ist. Wenn aber bei der Verschiebung des 

 Schirmes Kraft angewendet werden muß , so heißt das nichts anderes, 

 als daß die Wasseroberfläche gespannt ist und sich zu kontrahieren 

 trachtet und daß diese Spannung bei der Schirmverschiebung überwunden 

 werden muß. 



Wir haben oben die Arbeit, die bei der Entsättigung von 1 cm^ 

 Wasseroberfläche durch Zerreißen des Wassers geleistet Avird, mit a be- 

 zeichnet. Genau dieselbe Entsättigungsarbeit haben wir aber soeben 

 durch Schirmverschiebung um 1 cm geleistet (wobei uns allerdings das 

 Spiel der einzelnen Molekularattraktionen ganz rätselhaft bleibt). Da 

 aber Arbeit in der Mechanik das Produkt von Weg und Kraft ist, der 

 Weg aber bei der Schirmverschiebung 1 cm ist, so muß offenbar die 

 Kraft, mit der die Wasseroberfläche den 1 cm breiten Schirm zurückzu- 

 ziehen strebt, auch durch die Zahl a ausgedrückt werden. Es bedeutet 

 also a auch die Spannung der Oberfläche per Centimeter des Randes. 

 Nach unserer Theorie wäre also die Oberflächenspannung der Kohäsion 

 der Flüssigkeit geradezu proportional (wenn wir nämlich molekulare Struk- 

 turänderungen außer acht lassen). 



Bei der Betrachtung von Protoplasmamassen, also auch bei der Be- 

 trachtung der inredestehenden Strömungen, fällt es auf, daß die einge- 

 betteten Körner die Oberfläche fliehen und dieselbe infolgedessen hyalin 

 erscheint. Für diese Erscheinung läßt sich eine Auffassung geben, die 

 gleichzeitig unsere Theorien über die Struktur der Oberflächenhaut leb- 

 haft illustriert. Denken wir uns in Fig. 8 den Block B ganz weg. Die 

 Zeichnung zeigt dann ein Stück einer äußeren Partie einer Flüssigkeit 

 oder Protoplasmamasse ^1. Es sind in derselben vier Körnchen I, II, 

 III und IV gezeichnet und um jedes derselben ein Kreis, der angibt, 

 bis in welche Entfernung die Anziehungskraft wirkt, die das Körnchen 

 auf das Protoplasma ausübt, resp. von demselben erleiden muß. I wird 

 offenbar nach allen Seiten gleich stark gezogen ; die Kräfte neutralisieren 

 einander, und I wird offenbar indifferent ruhen. III sieht mit einem Teile 

 seiner Attraktionssphäre über die Oberfläche hinaus. Das hat aber so- 

 fort zur Folge, daß der Zug nach unten, den III durch das Protoplasma 



