196 K. Fuchs, Mikromechanische Skizzen. I. 



senkrechte) Richtung hat, daß also die horizontalen Komponenten weit- 

 aus kleiner sind als die vertikalen (daß also unser Fall dem in Fig. 3 

 dargestellten Falle einigermaßen analog ist, wo die vertikalen Kräfte den 

 Wasserblock verkürzen und gleichzeitig verbreitern). Das hat aber zur 

 Folge, daß die Moleküle der von oo' entfernter liegenden Schichten sich 

 zwischen die Moleküle der zu oo' näheren Schichten drängen, dieselben 

 auseinander drücken, und da dadurch immer neue, früher zu entfernt ge- 

 legene Schichten in den Bereich der Attraktion gelangen, die sich immer 

 wieder zwischen die Moleküle der oo' zunächst liegenden Schichten drängen, 

 so wird die Flüssigkeit offenbar längs oo' immer mehr und mehr auseinander 

 fließen, ähnlich wie ein Haufen von Kugeln, die man auf einen horizontalen 

 Fußboden schüttet, in eine einfache Kugelschicht auseinander fließen, weil 

 die oberen Kugeln sich stets infolge ihrer Schwere zwischen die unteren 

 Kugeln drängen. Wir wollen von dieser Entwickelung nur den einen Satz 

 festhalten, daß die Adhäsion, d. h. die Anziehung über oo' hinweg, die 

 Grenzschichten der Flüssigkeitsmassen A und B zum Auseinander- 

 fließen parallel der Berührungsfläche oo' zwingt, also in den Grenz- 

 schichten Expansionstendenz schafft. (Es mag hierbei wohl bemerkt 

 werden, daß die Expansionstendenz in beiden Flüssigkeiten, d. h. so- 

 wohl bei A als auch bei B auftritt.) Es ist wohl natürlich , daß die 

 Expansionstendenz, d. h. die Kraft, mit der die Moleküle der äußersten 

 {oo' zunächst liegenden) Schichten auseinander gedrängt werden, 2, 3, 

 4 . . . n-mal größer wird , wenn die Intensität der Molekularattraktion 

 2, 3, 4 . . . n-mal größer wird , oder daß die Expansionstendenz der 

 Molekularanziehung proportional ist. 



Machen wir nun die weitere Hypothese , daß nicht nur die Mole- 

 küle von A einerseits und von B anderseits, sondern auch die Moleküle 

 von A untereinander und die von B ebenfalls untereinander sich gegen- 

 seitig anziehen , und zwar sollen sämtliche Anziehungen , d. h. die Ad- 

 häsion sowohl als die jetzt neu eingeführten beiderseitigen Kohäsionen 

 gleich stark sein. Dann liegen die Kraftverhältnisse offenbar so , als 

 wenn A und B nicht getrennt, sondern eine homogene Flüssigkeit wären ; 

 und daß im Innern einer homogenen Flüssigkeit keinerlei Bewegungs- 

 tendenz herrscht, weil alle Kräfte so symmetrisch verteilt sind, daß sie 

 sich nach jeder Richtung im Gleichgewicht halten, das ist ja bekannt. 

 Nun folgt aber ein etwas überraschender Schluß : Wenn bei Vorhanden- 

 sein und Gleichheit der Adhäsion und beider Kohäsionen indifferentes 

 Gleichgewicht herrscht, wir aber anderseits oben gefunden haben, daß 

 die Adhäsion für sich allein in den Grenzschichten Expansionstendenz 

 schafft , dann müssen offenbar die beiderseitigen Kohäsionen für sich 

 allein in den Grenzschichten Kontraktionstendenz schaffen , und 

 zwar muß letztere obiger Expansionstendenz vollkommen gleich sein, 

 weil widrigenfalls durch Einführung der Adhäsion (und mit ihr der Ex- 

 pansionstendenz) unmöglich indifferentes Gleichgewicht hergestellt werden 

 könnte. Es scheint mir, daß dieser, wenngleich indirekte Beweis der 

 Oberflächenspannung infolge der Kohäsion recht überzeugend wirkt. 



Wenn wir oben gesehen haben , daß die Expansionstendenz der 

 Intensität der Adhäsion proportional ist , dann muß natürlich auch die 



