K. Fuchs, Mikromeclianische Skizzen. IL 



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Boden folgt und als das Plasmodium im Hungerzustand ist. Sobald 

 das Plasmodium gesättigt ist, hört allerdings das Kriechen auf, weil 

 dann der Nährstoff, mag er wie immer verteilt sein, überhaupt nicht 

 mehr angezogen wird, die Bewegungsursache also wegfällt. 



Es wäre übereilt, wenn man aus dieser Theorie folgern wollte, daß 

 das Plasmodium nur geradlinig fortkriechen kann. Dies wäre nur in 

 dem Falle zutreffend, wenn der Nährboden vollkommen gleichmäßig mit 

 Nährstoff durchtränkt wäre. Die Theorie sagt nur, daß die Sohle des 

 Plasmodiums an jeder Stelle in der Richtung fließen wird, die sie auf 

 gesättigteren Boden führt. Wenn also die Sohle größer ist, kann jeder 

 Teil derselben in anderer Richtung fließen, und dies kann einerseits in 

 einem Zerfließen des Randes nach verschiedenen Seiten führen (wenn 

 nämlich der Boden, auf dem das Plasmodium momentan liegt, sehr stark 

 ausgelaugt ist), anderseits kann es zu einem konzentrischen Gegeneinander- 

 fließen mehrerer Plasmodien nach einer besonders nährstoffreichen Partie 

 des Bodens führen. — Obwohl aus unserer Theorie sich a priori mancherlei 

 Konsequenzen ableiten lassen, die durch die Beobach- 

 tung verifiziert werden, glaube ich doch von weiterem 

 Eingehen in die Details absehen zu dürfen. 



Die Beobachtung zeigt, daß das Protoplasma im 

 Inneren des Plasmodiums nicht ruht, sondern Strö- 

 mungen zeigt , etwa wie das Meer Wasserströme zwi- 

 schen Wasserufern in einem Wasserbette zeigt. Die- 

 selben wollen wir aber später behandeln, und das 

 Schwimmen der Diatomeen betrachten. 



Der Gedankengang ist dem beim Plasmodium 

 befolgten sehr ähnlich. Die Zeichnung zeigt eine Dia- 

 tomee I) , die dem Wasser, in dem sie sich befindet, 

 Sauerstoff oder sonst einen in demselben gelösten, ge- 

 bundenen oder suspendierten Stoff entnimmt, und die 

 das Wasser nur so lange und in dem Maße anzieht, 

 als es derlei Substanzen enthält. Ebenso mag das 

 obige Gesetz A = XH gelten , wobei X (Nährgehalt) 

 sich offenbar auf das Wasser bezieht. Aus irgend 

 einer Ursache sei das Wasser um das vordere Ende r 

 reicher (an Nährstoffen) als das um das hintere Ende ]i, der Hungergrad aber 

 auf der ganzen Diatomeenoberfläche derselbe. Betrachten wir nun die Be- 

 ziehungen eines Oberflächenmoleküles m (Fig. 16). In den Bereich seiner 

 Attraktion fällt ein Kugelabschnitt ungleichmäßig reichen Wassers. Die 

 vordere Hälfte des Kugelabschnittes (derselbe ist der Übersichtlichkeit wegen 

 durch einen Radius in eine vordere und eine hintere Hälfte geteilt) ist 

 reicher und zieht daher unser Molekül vi in der Richtung nach vorne 

 und links, wie dies der vordere Pfeil andeutet, stärker an, als die hintere 

 Hälfte unser Molekül nach hinten und links zieht. W^orauf es uns an- 

 kommt, ist der Umstand, daß w speziell nach vorne stärker gezogen wird 

 als nach hinten, daß es also effektiv nach vorne gezogen wird. Da dies 

 aber für alle Oberflächenmoleküle der Diatomee gilt, so resultiert hier- 

 aus eine in gewissem Sinne bedeutende Kraft, welche die Diatomee nach' 



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