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K. Fuchs, Mikromechanische Skizzen. III. 



Fiff. 1. 



es folgen und bald die Formlosigkeit eines unregelmäßigen Fetzens 

 zeigen. Im Falle von Durchschnitts-Adhäsion gravitiert 

 Ä gar nicht nach irgend einer Gestalt. 



Setzen wir den dritten Fall , daß die Adhäsion größer ist als 

 das Mittel der beiderseitigen Kohäsionen. Dann sind die verdünnenden 

 und dehnenden Normalkräfte stärker als die kontrahierenden Tangential- 

 kräfte und die Oberfläche hat überall das gleiche Bestre- 

 ben, sich zu vergrößern, und wir haben nun die Konsequenzen 

 dieses Umstandes zu bestimmen. Ein Umstand ist klar: Die Gestalt 

 von A wird sich von der Kugelgestalt (die die kleinste Oberfläche hat) 

 möglichst weit entfernen. Auch das ist klar, daß 

 eine kleine Einstülpung wie bei b oder d sich 

 vertiefen muß, wenn die Oberfläche sich dehnt, 

 und daß eine Auswölbung sich noch weiter aus- 

 wölben wird. Das kleinste Grübchen wird sich 

 dann zu einem Sacke, die kleinste Hervorragung 

 zu einer Rippe oder zu einem Arm erweitern. 

 Mit derselben Energie , mit der ein verzerrter 

 Öltropfen im Wasser sich zu einer Kugel kon- 

 trahiert, wird umgekehrt A sich in ein wirres Gebilde verzerren und 

 immer weiter verteilen, so daß man geneigt wäre, es sich etwa so wie 

 ein Lorchel vorzustellen. Diese Verzerrung durch Expansionskapillarität 

 scheint nach keinem bestimmten Endtypus zu gravitieren, im Gegensatz 

 zur Kontraktionskapillarität, die, wie oben erwähnt, nach der Kugelgestalt 

 gravitiert. 



Diese Auffassung ist übereilt. Die Expansionskapillarität gravitiert 

 thatsächlich nach einer ganz bestimmten Endform, und diese ist der 



Faden, der Cylinder von sehr klei- 

 nem Querschnitte. Dieses in hohem 

 Grade überraschende Resultat soll 

 nunmehr bewiesen werden. 



Es läßt sich nicht vermeiden, 

 daß wir die Spannungsverhältnisse 

 in einer Kuppe und in einem Cy- 

 linder mathematisch bestimmen. 



Die Oberfläche des A bilde an 

 irgend einer Stelle eine Kuppe, eine 

 Kalotte, die man als ein Stück einer 

 Kugel vom Radius r auffassen kann. 

 Wenn die Oberfläche a Ic b sich 

 mit der Kraft 2^ ausdehnt , d. h. 

 wenn jeder Millimeter des Umfanges 

 a d b e a mit der Kraft von 2^ Milli- 

 gramm in der Richtung der Tangente, z. B. a af oder b b' sich stemmt, dann 

 gibt das für jeden Millimeter des Umfanges eine tangentiale Kraft jj, also für 

 den ganzen Umfang eine vertikale Komponente 2 r sin a tt . %) sin a, mit 

 der sich die Kuppe senkrecht heben will (die vertikale Komponente v 

 von 'g ist ^ sin a\ und der Radius q des Umfanges ab d e ist r sin a). 



Fiff. 2. 



