66 Wissenschaftliche Rundschau. 



Wenn die Steigerung eine stärkere ist, dann strömt so lange 

 Wärme von unten nach oben (also aus wärmeren Teilen in kühlere), 

 bis die normale Steigerung hergestellt ist; wenn hingegen 

 die Steigerung eine geringere ist, dann strömt so lange 

 Wärme von oben nach unten (also aus kälteren Teilen in wär- 

 mere), bis die Steigerung wieder normal ist. 



Unser Gesetz hat eine ganze Reihe der auffallendsten Konsequenzen. 

 Die auffallendste ist jedenfalls die paradoxe Wärmeströmung aus kühleren 

 Stellen nach wärmeren. Warum hat man diese Strömung (meines Wissens) 

 nicht schon längst in die Physik eingeführt? Aus dem einfachen Grunde, 

 weil man (meines Wissens) das Problem der Wärmebewegung unter dem 

 Einflüsse der Gravitation noch nicht in Rechnung gezogen hat, weil keine 

 Ursache hierzu vorgelegen hat. — Eine zweite Konsequenz ist die, daß 

 die Höhe der Atmosphäre direkt aus der Temperatur der Fußschicht be- 

 rechnet werden kann, wie wir es ja auch schematisch gethan haben. 

 Daraus folgt aber der abermals paradoxe Satz : 



Die Höhe der Atmosphäre ist von ihrer Dichte, also von 

 der Menge des Gases unabhängig. 



Wenn also unsere heutige Atmosphäre eine Höhe von 10 Meilen 

 hat, so würde sie diese Höhe auch dann haben, wenn die Hälfte der 

 Luft verschwände oder wenn umgekehrt ihre Menge verdoppelt würde. 

 Wenn aber die Fußschicht um einen ganzen Grad C. erwärmt würde, 

 dann würde, sobald das Wärmegleichgewicht sich hergestellt hat, die 

 Atmosphäre um 100 m höher. Im allgemeinen müßte die Höhe der 

 Atmosphäre um so viel hundert Meter steigen oder fallen , um wie viel 

 ganze Grade die Fußschicht erwärmt oder abgekühlt wird. - — Eine 

 dritte Konsequenz ist die folgende. Die Theorie des freien Falles 

 lehrt, daß die Temperaturzunahme per 100m, die wir bei unserem 

 Standard-Molekül der Einfachheit Avegen gleich 1*^ C. angenommen haben, 

 2, 3, 4 . . . n-mal größer würde, wenn die Anziehung der Erde 2, 3, 

 4 . . . n-mal größer wäre. Wenn also zwei Planeten gleich hohe 

 Atmosphären besäßen, aber die Schwerkraft wäre auf dem einen Körper 

 doppelt so stark als auf dem anderen und der eine hätte eine Ober- 

 flächentemperatur von O'' C, dann hätte die Luft auf der Oberfläche des 

 anderen Himmelskörpers die Temperatur von -|- 273'' C, die alles Leben 

 tötet und manches Metall schmilzt. Wenn aber umgekehrt die Ober- 

 flächentemperatur bei beiden gleich wäre , dann hätte die Atmosphäre 

 des einen Körpers nur die halbe Höhe, wenn auch die Luftmasse bei 

 ihm vielmal größer wäre als bei jenem. - — Der Gedanke, daß bei 

 gleicher Bodentemperatur die doppelte Luftmenge eine Atmosphäre von 

 derselben Höhe liefert wie die einfache Luftmenge , läßt sich etwa so 

 versinnlichen, daß man denkt, daß in ersterem Falle der Planet zwei 

 Atmosphären besitzt, von denen jede sich selbst im Gleichgewicht hält. 



Wir haben bis jetzt immer von einer endlichen Atmosphäre, d. h. 

 von einer solchen, die von einer beschränkten Menge Luft gebildet wird, 

 gesprochen. Betrachten wir nun den Fall , daß eine Atmosphäre eines 

 bestimmten Gases den ganzen Weltraum gleichmäßig erfüllt. Wir werden 

 wohl vernünftig vorgehen , wenn wir uns diese Luft überaus verdünnt 



