Wissenschaftliche Rundschau. 67 



denken, dergestalt daß vielleicht auf mehrere Kubikmillimeter oder selbst 

 auf mehrere Kubikmeter erst ein Gasmolekül entfällt. Diese Moleküle 

 sollen, wenn man will, nicht absolut ruhen, sondern eine Bewegung be- 

 sitzen, d. h. das Gas soll nicht absolut kalt sein, sondern eine gewisse 

 Temperatur haben, also Wärme enthalten. Für unsere Entwickelung ist 

 dies gleichgültig ; das Resultat wird aber auffallender, wenn wir möglichst 

 geringe Temperatur voraussetzen. In dieses unendliche Medium wollen 

 wir einen einzigen Zentralkörper setzen, den wir Sonne nennen wollen 

 und der die Gasmoleküle nach dem bekannten Gesetze der Gravitation, 

 d. h. in 2, 3, 4 . . . n-mal größerer Entfernung 4, 9, 16 . . . n"-mal 

 schwächer anzieht. Dann ist unserem Theoreme ' nach das Wärme- 

 gleichgewicht sofort gestört ; die Wärme strömt dem Zentralkörper 

 zu , und zwar wird erst dann wieder Wärmegleichgewicht herrschen, 

 wenn die Atmosphäre in jeder Entfernung von der Sonne gerade die 

 Temperatur zeigt, die ein von der Grenze gegen die Sonne fallendes 

 Molekül desselben Gases im Falle in derselben Entfernung von der 

 Sonne zeigen würde. Wo ist aber die Grenze einer Atmosphäre , die 

 als unendlich angenommen worden ist? Logischerweise existiert sie 

 allerdings gar nirgends ; es ist aber bekannt , daß die Mathematik sich 

 oft zu der Fiktion gezwungen sieht, die Grenze eines unbegrenzten 

 Volumens als existierend, aber in unendlicher Entfernung liegend, anzu- 

 nehmen. Wird aber ein aus unendlicher Entfernung gegen die Sonne 

 fallendes Molekül nicht bald eine unendlich große Geschwindigkeit zeigen, 

 also unendlich hohe Temperatur repräsentieren, nachdem doch seine 

 Geschwindigkeit mit jedem Augenblicke wächst? Glücklicherweise kann 

 die Mathematik auf diese Frage sehr bestimmt antworten. Die Ant- 

 wort lautet, daß das Molekül nie unendliche Geschwindigkeit erreichen 

 wird; daß die Temperatur aber, die es in dem Momente repräsentiert, 

 da es die Sonnenoberfläche erreicht, allerdings 2, 3, 4 . . . n-mal größer 

 sein wird, wenn die Masse der Sonne 2, 3, 4 . . . n-mal größer ist; 

 daß endlich in 2, 3, 4 . . . n- mal größerer Entfernung vom Sonnen- 

 zentrum die Temperatur der Atmosphäre 2, 3, 4 ... n- mal niederer 

 sein wird, daß sie also im umgekehrten Verhältnisse der Entfernung ab- 

 nimmt. Daraus folgt denn, daß selbst in noch so großer Entfernung die 

 Temperatur nicht gleich absolut Null sein kann, selbst wenn sie es ur- 

 sprünglich gewesen sein sollte. Daß dabei die Temperatur dieselbe ist, 

 mag das ursprüngliche Medium noch so dünn oder noch so dicht gewesen 

 sein, ist bereits erwähnt worden. Es ist leicht einzusehen, daß die Sonne, 

 wenn sie sehr groß ist, um sich eine Temperatur von vielen tausend 

 Graden schafft, also hierdurch in Weißglühhitze versetzt oder geschmolzen 

 oder verdampft wird oder sich in eine Wolke oder Dampf auflöst. Dieser 

 Dampf (wir wollen voraussetzen, daß die Sonne nur aus einem einzigen 

 Elemente besteht) wird sich natürlich durch Diffusion ausbreiten ; er kann 

 aber nicht weiter vom Zentrum hinaus diffundieren, als bis er in eine 

 Entfernung gelangt, wo die Temperatur nicht mehr genügt, ihn in der- 

 selben Dichte in Gasform zu erhalten, und wo er teilweise, wie der 

 Wasserdampf unserer irdischen Meere in kälteren Luftregionen, konden- 

 siert und vielleicht in Wolken verwandelt wird, und wo diese sich viel- 



