Holetschek, Die Stellung der Kometen zu unserem Sonnensystem. 
bewegen. Solcher Curven giebt es vier, 
zwei geschlossene, Kreis und Ellipse, 
und zwei offene, Parabel und Hyperbel. 
Aus mechanischen Gründen ist nun 
für die Centralbewegung, wenn dieselbe 
im Kreis oder in der Parabel vor sich 
gehen soll, eine ganz bestimmte spe- 
cielle Voraussetzung nöthig, während 
der Spielraum für eine Ellipse oder 
Hyperbel sehr gross ist. In Wirklich- 
keit erweisen sich aber fast alle Ko- 
metenbahnen als Parabeln, nur wenige 
nähern sich der Ellipse, und höchst sel- 
ten zeigt die Bahn einen schwach hy- 
perbolischen Charakter. 
Denken wir uns, um die dynami- 
schen Eigenschaften der hier in Be- 
tracht kommenden Kegelschnitte ken- 
nen zu lernen, einen Körper, etwa einen 
Meteoriten, der sich im Weltraum ge- 
radlinig und gleichförmig bewegt. Bliebe 
er unbeeinflusst von jeder äusseren 
Kraft, so würde er seinen Weg 
immer in gleicher Richtung mit der- 
selben Geschwindigkeit fortsetzen. Nun 
komme er allgemach in den Anzieh- 
ungsbereich einer Sonne. Diese wird 
seine Bewegung beschleunigen und 
seine Bahn krümmen, beides um so 
stärker, je näher der Körper rückt. 
Ist er an der Sonne vorübergeeilt, so 
wird Beschleunigung und Krümmung 
schwächer und derselbe Vorgang wieder- 
holt sich in entgegengesetzter Reihen- 
folge; die Bewegung wird immer mehr 
gleichförmig und geradlinig, bis derKörper 
mit seiner ursprünglichen Geschwindig- 
keit wieder aus der Anziehungssphäre 
hinausgelangt. Die Curve, die der Me- 
teorit beschreibt, ist eine Hyperbel. 
Was er durch die Sonne an Geschwin- 
digkeit erhalten hat, verliert er auch 
wieder. Aber ganz resultatlos war die 
Sonnennähe nicht; es wurde ja die 
Richtung der Bewegung geändert. Je 
grösser nun die anfängliche Geschwin- 
digkeit war, um so steiler wird die 
Hyperbel, je kleiner sie war um so stärker 
wird die Bahn gekrümmt, um so mehr 
sl 
nähert sie sich einer Parabel. Aehnlich 
gestalten sich die Verhältnisse, wenn nebst 
dem Meteoriten auch die Sonne in Be- 
wegung begriffen ist. 
Wir sind nun bei unserem Fall an- 
gelangt. Da die Kometenbahnen nahezu 
parabolisch sind, so folgt, dass diese 
Gestirne zu: der Zeit, wo sie die Grenze 
der Sonnenanziehung passiren, eine 
äusserst kleine Geschwindigkeit haben 
müssen, und das ist eben die früher 
angedeutete Voraussetzung, unter wel- 
cher eine Centralbewegung in der Pa- 
rabel vor sich geht. Da die Sonne 
selbst ihren Ort im Raume stetig än- 
dert, so müssen auch die Kometen dar- 
an theilnehmen. Hätten sie eine ei- 
gene Bewegung in Bezug auf die Sonne, 
kämen sie also aus den entlegenen Fix- 
sternräumen zu uns herüber, so müs- 
sten ihre Bahnen streng ausgesprochene 
Hyperbeln sein, was aber nicht der 
Fall ist; diese Folgerung wurde zuerst 
von HornsTEIN gezogen und später von 
SCHIAPARELLI* bestätigt. 
Verfolgen wir einen Himmelskörper, 
nachdem er sein Perihel passirt hat. 
Ist seine Bahn eine Hyperbel, so nimmt 
seine Geschwindigkeit zwar fortwährend 
ab, die Bewegung geht aber mehr und 
mehr in eine gleichförmige über, und 
mit dieser würde er endlich aus dem 
Bereich der Anziehung hinauswandern. 
So bewegen sich gewöhnlich die Me- 
teoriten, jene kosmischen Massen, von 
denen uns einige als Feuerkugeln sicht- 
bar werden. Geht jedoch der Körper 
in einer Parabel, so nimmt die Ge- 
schwindigkeit rascher ab, als bei der 
Hyperbel und nähert sich im Grenzfallder 
Null, d. h. der Körper bleibt schliesslich 
stehen, wenigstens relativ zur Sonne; hier 
haben wir den Fall der Kometen und 
vielleicht auch der Meteorströme. 
Diese Gegend des Stillstandes müs- 
sen wir nun als den regelmässigen 
#= SCHIAPARELLI, Entwurf einer astrono- 
. O rn Y 
mischen Theorie der Sternschnuppen; 7. Note. 
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