Die täglichen Temperaturschivankiuigen im Boden. 55 



Mittlere Fortpflanzungszeit der IVlinima von einer Tiefe zur anderen. 



Die Zahlen der~bbigen Tabellen besagen das Ihrige ohne einer Erklä- 

 rung zu bedürfen. Sie zeigen z. B. wie die Fortpflanzungszeit der Extreme 

 auf der Haide etwa die doppelte, im Moore etwa die vierfache der entsprechenden 

 Zeit für den Felsen ist. Nur auf den eigenthümlichen Umstand hin müssen wir 

 doch besonders die Aufmerksamkeit richten dass, obgleich die Wärmeleitung 

 in der obersten 10 cm dicken Bodenschicht der Haide und des Moores, aus 

 der Amplitudenabnahme von zu 10 cm Tiefe zu schliessen, vielfach schlechter 

 ist als in den unterliegenden Schichten, dennoch die Fortpflanzungsgeschwin- 

 digkeit der Extreme hier ungefähr ebenso gross wie in den unteren Schichten, 

 an der Haide sogar ein wenig grösser ist. Freilich sind die Zeitbestimmungen 

 unsicher, aber in der Hauptsache bleibt das Gesagte jedenfalls bestehen. Auch 

 bei allen anderen Beobachtungsreihen 1892, 1893 und 1896 tritt dasselbe 

 Verhältniss mehr oder weniger deutlich hervor. Die Feuchtigkeit im Boden 

 ist wohl die Ursache dieses schwer erklärlichen Umstandes. 



Wir finden weiter dass an allen Plätzen durchgehend die Minima sich 

 schneller im Boden fortpflanzen als die Maxima. Die bis zum Sonnenaufgang 

 oder etwas länger andauernde Verzögerung des Minimums an der Oberfläche, 

 die erhöhte Wärmeleitung, sowie, in der Haide und im Moore, die grössere 

 Feuchtigkeit der Bodenlager bei niedrigerer Temperatur sind die Icichtgcfun- 

 denen Ursachen dieser Erscheinung. 



Aus demselben Grunde, der uns bewog beim Besprechen der Amplituden- 

 abnahme von der Oberfläche nach unten eine nähere Diskussion und Berech- 

 nung des Leitungsvermögens des Bodens auf andere Gelegenheit zu verschie- 

 ben, verzichten wir auch an dieser Stelle, die Wärmeleitungsverhältnisse im 

 Boden in Bezug auf die Phasenverschiebungen in den verschiedenen Tiefen zu 

 beleuchten. Für den Felsen, wo keine Störungen durch Wasser in Betracht 

 kommen, finden wir nach der Poisson'schen Theorie, wenn wir eine Phasenver- 

 schiebung von l*" 40"" für 10 cm annehmen den Temperaturleitungskoefficient 



K= 1,146. 



