28 Hj. Tallqvist. 



zusammengefasst sind. Die Stronistörke hat zur Zeit t, den Wertli 



^^4) 2/=g{i + (-i)"'Fj/|r-^} 



»^'s) ^. = (-1) ^;/| 



2J[, \V-" ■'-'4 jj 2 /■ 



e 



Unter der Voraussetzung, dass der Widerstand der offenen Strombahn so 

 klein ist, dass [fLJ "^ Verhältniss zu ^ vernachlässigt werden kann, was 



bei den meisten bisherigen Versuchen der Fall gewesen ist, erhält man für 

 die Schwingungsdauer den einfachen Ausdruck 



(26) T = 2^ ^/LG . 



Diese Formel wird gewöhnlich nach Thomson ^) (Lokd Kelvin) benannt. Fer- 

 ner hat man dann das logaritmische Décrément 



(37) «=l'y|- 



Beispielsweise begeht man hierdurch in dem ersten der oben angeführten 

 speciellen Fälle (p. 26) einen relativen Fehler von etwa 2X 10-^ in den "Werthen 

 von T und a. In dem zweiten Falle ist eine derartige Annahme, wie ersicht- 

 lich, nicht mehr gestattet. 



Wenn Wl/ y so klein ist, dass a = gesetzt werden kann, so nimmt 



die Gleichung der Ladungscurve die einfache Form 



(38) 3= QJl-e 2^ cos2^|,J 



an. Die Wendepunkte liegen alsdann sämmtlich auf der Geraden q= Q. In 

 dem ersten der p. 26 angeführten speciellen Fälle würde durch die zuletzt be- 

 trachtete Annäherung eine Verschiebung der Schnittpunkte der Curve mit der 

 Geraden q= Q um. nur 1.5 X 10-'^ See. eintreten. 



') Siehe z. B. Poincaré's Leçons sur les oscillations électriques, p. 36. 



