40 Hj. Tallqvist. 



dL_dZ_dY . olX_dM'_rfiV^ 



^ dt ~ dy dz ^ dt ^ dz dy' 



, dM dJC dz ., ,, . dY dN dL 



(64a) ^i^dt=Tz-T.' ^^^^) ^'-d-i^T.-Tz' 



dN _dY dX Ä ^ -'^^_^ 



^ dt " die dy' dt ~ dy dx 



Hierin bezeichnen X, Y, Z die Componenten der elelitrischen Kraft, L, ilf, N 

 die Componenten der magnetischen Kraft in dem Punkte x, y, s, e die Dielek- 

 tricitäts-, ft die Magnetisirungsconstante des Mediums, Ä eine Constante des 

 Aethers, nämlich die reciproke Lichtgeschwindigkeit. Für unseren Fall ist 

 (t = 1 zu nehmen. Nehmen wir die Axe des Systems zur ^-Axe, so können 

 wir X=r=0 setzen, weil die Platten sehr nahe an einander liegen, und 

 die Kraftlinien folglich fast genau senkrecht gegen dieselben im Dielektricum 

 verlaufen. Es handelt sich also um die Veränderung von Z, welche Variable 

 somit allein die elektrische Kraft darstellt. 



Das System der Gl. (64 a) geht jetzt über in 



dL_dZ 

 dt ~ dy' 



r^ s .dM dz 



(65) ^-^ = — Â— 



^ ■'^ dt da; 



. dN 

 dt 



t 



Wird N bei den zu betrachtenden Schwingungen von der Form <fi {x, y, z) cos 2 ir- ^+ 

 92 (a;, Î/, ^r) sin 2 ST - genommen, so muss, zufolge der dritten Gl. (65), überhaupt 

 iV^ = sein. Das System der Gl. (64 b) giebt nunmehr 



du dL 



- ,— = o , -5- = o 1 



dz dz 



(66) 



dz _dI^_dM^ 



dt dy dx 



Die magnetische Kraft ist somit parallel der a;?/-Ebene und constant längs ei- 

 ner Parallelen zur 0-Axe. Indem man nun L und M zwischen den beiden 

 ersten Gl. (65) und der dritten Gl. (66) eliminirt, findet man für Z die Gl. 



