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eine lineare Function von W ist. Die auf der Taf. IX gezeichneten Ge- 

 raden veranschaulichen die Abhängigkeit zwischen den Grössen W und «; es 

 wurde dabei als Maasstab für die Abscissen W 1 Ohm = 2.5 mm und als 

 Maasstab für die Ordinaten a O.i = 5 mm genommen. Nach der Methode der 

 kleinsten Quadrate ergeben sich für die Geraden der Tafel IX die folgenden 

 Gleichungen, wobei der Widerstand W in Ohm gerechnet werden rauss; die 

 wahrscheinlichen Fehler der Coefficienten in den Gleichungen sind ebenfalls 

 angegeben. 



I a) « = (0.0624t + 0.00043 ) + (0.001357 ± O.OUOOli] IF, 



I b) C( = {0.04561) + 0.00034/ + ( O.OOlmO ± O.OOOOll j W, 



I C) « = [0.03702 + 0.00025/ -|- [ 0.002462 ± 0.000007) W, 



I d) tt := {0.03298 + 0.00033 ) + (0.002844 ± 0.000010 / W. 



II a) « =: {0.04636 ±0.00017) + {0.004973 + 0.000005 / Wj 

 II b) « = { 0.03298 ± 0.00033 ) + (0.002844 + 0.000010) IF, 

 II C) « = (0.02232 + 0.00019) + {0.002041 +0.000005/ W. 



Die im Art. 3, II dargestellte Theorie der Oscillationcn bei der Ladung 

 eines Condensators ergab für die Dämpfung das logaritmische Décrément (For- 

 mel 50): 



(7) 



wobei 



.i_i 



V'-Tf 



.(/lan- ■)+/!"■) 



(8) ""=T'+cU + ; 



gesetzt war. Statt der Formel (7) können wir aber die einfachere Formel 



(9) «=î/ia+7)+f/ 



> 



anwenden, weil die Unterschiede der nach den beiden Formeln berechneten 

 Werthe der Grösse k, für die extremsten TF-Werthe in den Reihen I und II, 

 nur wenige pro mille betragen. 



Die Formel (9) ergiebt auch das soeben auf experimentellem Wege ge- 

 fundene Resultat, dass das logarithmische Décrément a der Schwingungen, für 



