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Es ist iiiclit meine Absicht auf die Fragen der dielektrischen Hystérésis 

 und Vislvosität hier näher einzugehen; ich will mich darauf beschränken, für 

 einen speciellen Fall, nämlich für die im Art. 2, IV ausführlicher behandelte 

 Curve oscillatorischer Ladung, eine angenäherte Bestimmung der Variationen 

 der Capacität des Coudensators infolge der Hystérésis und Viskosität vorzu- 

 nehmen, und die Grösse des Einflusses dieser Variabilität auf die Dauer und 

 Dämpfung der Schwingungen zu untersuchen. 



Nach Art. 2 c), IV bestand bei dem oscillatorischen Ladungsvorgange 

 eine kleine, systematische Abweichung von dem theoretisch berechneten Verlaufe 

 der Schwingungen, welcher sich darin zeigte, dass die Wellenberge und Wel- 

 lenthäler der Ladungscurve eine unvollständige Ausbildung aufwiesen, und 

 zwar um so merkbarer, je näher sie dem Anfang der Curve lagen. Fig. 1 

 Taf. IV veranschaulichte dieses Verhältniss. Wenn eine vollständige Pro- 

 portionalität zwischen der Ladung q des Condensators und dem Potential- 

 unterschiede p — Pa seiner Belegungen während der Schwingungen existirtc, 

 so würden die Ordinaten der für p—po zu construirenden Curve den 

 Ordinaten q proportional sein; wir wollen die Ordinatenmaasstäbe so anneh- 

 men, dass beide Curven unter der gemachten Annahme mit einander zusam- 

 menfallen. Da aber, wie mit Sicherheit behauptet werden kann, die voraus- 

 gesetzte Proportionalität nur annähernd besteht, so unterscheiden sich die 

 beiden Curven ein wenig von einander. Für die Construktion der Curve 

 für den Potentialunterschied p—po fehlen experimentelle Daten; wir können 

 nur sagen, dass die Curve für p—p^ sich mehr einer regelmässig gedämpten 

 Sinuslinie annähern muss, als die Curve, welche die Ladung als Function der 

 Zeit darstellt. Um jedoch irgend welche Schlüsse über den Einfluss der 

 Variabilität der Capacität auf den Ladungsvorgang ziehen zu können, erlaube 

 ich mir die Annahme zu machen, dass die Curve für p—pn eine regelmässig 

 gedämpfte Sinuslinie ist. Alsdann stellen in der Fig. 1 Taf. IV die voll aus- 

 gezogene Curve die Ladung des Condensators und die gestrichelte Curve den 

 Potentialunterschied der Belegungen als Functionen der Zeit dar. Indem man 

 den Quotienten der Ordinate der ersten Curve mit der zu derselben Zeit 

 gehörenden Ordinate der zweiten Curve bildet, erhält man den augenblicklichen 

 Werth der Capacität des Condensators während der Schwingungen, ausgedrückt 

 in der Capacität bei dauernder Ladung als Einheit. Entsprechende Ordinaten 

 der beiden Curven (für q und für p — p^ lassen sich jedoch nur für die Schei- 

 telpunkte der Curven scharf feststellen; die ersteren ergeben sich aus der 

 Beobachtung (siehe p. 77), die letzteren sind berechnet worden. Die aus 

 diesen Ordinaten erhaltenen augenblicklichen Werthe der Capacität wurden in 



