dp= di für di= 1-00” 
co 
se 30° | 35° | 40° | 45° | 509 | 55° | 60° | 65° | 70° | 75° | 80° | 85° 
11 I} nm [42 11 ! 
110 1:01 ; 1-01 | 1-02 | 1-02 | 1-02 | 1-03 | 1-03 | 1-04 1:05 
20 1:02 | 1-03 | 1-03 | 1:04 | 1-04 | 1-05 | 1-07 | 1-08 | 1-11 
3° 1-03 | 1-04 | 1-05 | 1-06 | 1-07 | 1-08 | 1-10 | 1-13 | 1-17 | 1-24 | 1-42 | 2-50 | 
4° 1-04 | 1-05 | 1-07 | 1:08 | 1-09 | 1-11 | 1-14} 1-18 | 1-24 | 1-36 | 1:66 | 4-99 
5° 1-06 | 1-07 | 1-08 | 1-10 | 1-12 | 1-15 | 1-18 | 1-24 | 1:32 | 1-49 | 1-99 
6° 1-07 | 1-09 | 1-10) 1-12 | 1 1-18 1:23 | 1-30 | 1-41 | 1-65 | 2-48 
10 1-08 | 1-10 | 1-12 | 1-15 | 1:18 | 1-22 | 1-28 | 1-37 | 1-52 | 1-86 | 3-32 
8° 1-10 | 1-12 | 1:15 | 1-18} 1-21 | 1-26 | 1-33 | 1-45 | 1-65 | 2-12 | 4-98 
1-2 1 
1 1 
90 1-11 | 1-14 | 1-17 | 1-20 | +31 | 1:39 | 1-53 | 1-79 | 2-48 | 9-95 
10° 1-13 | 1-16 | 1-19 | 1-23 | 
-36 | 1-46 | 1-63 | 1-97 | 2-97 
2. Der Einfluß des mit der Schraube gemessenen Winkels und der 
Kollimation ist gegeben durch 
d p = tg d cot pd c. 
Diese Gleichung zeigt: der Abstand des beweglichen und festen Fadens 
übergeht mit seinem vollen Betrag in das Resultat. Es ist hervorzuheben, 
daß er im Falle zenitnaher Sterne nicht vergrößert wird. Bekanntlich multi- 
pliziert sich jede Schraubenablesung bei einer Azimutalmessung mit cosec z- 
Dies gibt in der Nähe des Zenits sehr große Beträge. Der Beobachter 
sieht so bei der Reduktionsrechnung seine Fehler abnorm vergrößert, 
karrikiert. Aus diesem Grunde benützt man nie zur Fixierung des Azimutes 
zenitnahe Sterne. Allein im Falle der Breitenmessungen gebraucht man ge- 
rade diese „‚disharmonierenden Pointationen‘ mit Vorteil, auf die Polhöhen- 
messung üben dieselben keinen Einfluß, da während der weiteren Reduk- 
tion ein verkleinernder Faktor zur Geltung kommt. Was die Kollimation 
betrifft, ist ihre Wirkung mittels derselben Formel bestimmt, aber die Brei- 
tenmessungen werden durch dieselbe kaum beinflußt. Setzen wir voraus, 
daß es eine konstante Größe ist, wenigstens während der Zeit zwischen 
beiden Digressionen, dann ist in der Gleichung (8) cy = cp = c. 
Im Falle zweier Digressionen desselben Sterns fällt der Term c heraus, 
im Falle zweier verschiedener Sterne ist es vorteilhaft zu wählen d,=6,, 
dann ist nämlich cot z, = cot 2,. 
Den so äußerst verkleinerten Einfluß der Kollimation eliminiert 
man vollständig, wenn man die Beobachtungsreihe abwechselnd in beiden 
Lagen des Instrumentes ausführt. 
Bei gut stabilen Instrumenten ist es übrigens vorteilhaft, während 
der Fadeneinstellungen einer jeden Digression umzulegen, nach dem Vor- 
bilde der Struveschen Messungen im ersten Vertikal. 
