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court le long d’elle (voir la fig.) en coupant le plan de l’écliptique aux 
points trés proches de l’orbite de la Terre. Si la figure du courant des 
Lyrides était la méme que nous avons trouvé dans le cas du courant de la 
comète de Halley, la Terre traverserait le courant — l’ellipse ponctuée 
dans la fig. signifie la section du courant avec le plan de l’ecliptique — 
et parce que les éléments des orbites des météores rencontrant successive- 
ment la Terre varient trés vite, nous obtiendrons au moyen du calcul un 
point radiant, qui passe bien plus vite dans le firmament, qu’il ne résulte 
d’un changement de l’apex dans la supposition, que les orbites des météores 
courent parallélement avec celles de la cométe. 
J'ai calculé ainsi: J'ai choisi une série de points sur l’orbite de la 
Terre au voisinage du noeud (descendant dans notre cas), les positions 
de la Terre par intervalles de deux jours. J’ai fait la supposition, que les 
orbites de météores sont congruentes avec celle de la cométe et qu’elles ont 
avec elle le périhélie et l’aphélie commun; j’ai tracé les plans de ces orbites 
à travers le centre du Soleil, de la Terre et Je périhélie de la comète. J’ai 
déduit les formules pour le calcul des éléments des orbites des météores: 
cosn sin N = cos @ 
cos n cos N = sin & cost 
sin n = sin @ Sin? 
sin w’ sini’ = sinn 
sin @ cos 1’ = — cos n sin (2’ — 2 — N) 
cos a’ = cos n cos (8’ — Q — N), 
où 2, &, 7 sont les éléments de l’orbite de la comète et 8’, w’, 7’ ceux de 
l'orbite d’un météore rencontrant la Terre. La longitude du noeud ascen- 
dant est donné au moyen de la longitude du Soleil © , que nous trouvons 
dans les éphémérides pour la date respective. Nous avons dans le cas, 
ou la Terre rencontre le courant au noeud 
