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 -V. + r/Ç — 2,» — .V; -. 0, 



Die inneren Kräfte drücken wir jetzt durch die spezifischen Spannungen 

 aus. Die allgemeine Elastizitätslehre liefert die Beziehung der Taiigential- 

 spannungen tx, = t,x, wenn der erste Index die zur Spannungsebene senk- 

 rechte, der zweite die mit der betreffenden Spannungskomponente parallel'' 

 Achse bedeutet ; bezeichnen wir diese Spannungen kurz r. Die Normal- 

 spannung in der Ebene | sei Vx. Auf das Element du -- b dz des wage- 

 rechten Schnittes wirkt dann die Normalkraft Vx du und Tancrentialkraft 

 fxtdti — rdii, welche die Mittelkräfte 



Nx j V, du h ^Vxd:. ;4) 



e e 



%xz \x du -- b \rdz (Ô) 



ergeben. Auf den unendlich kleinen Teil m ni = dx des lotrechten Schnit- 

 tes S entfällt die Normalkraft 



A/', --- n b dx 

 und die Tangentialkraft 



%tx =■ tixh dx ■= X b dx. 



Die Kraft Nx hängt allgemein von x und z ab ; ändert man nur .v 

 um dx, wobei z konstant bleibt, so ändert sich A^^ teilweise nach x, so daß 



ist. Ahnlich uiJt auch 



3 Nx , 

 Nx' - A'. + —^ d X 



a X 



3 X 



Die erste Gleichgewichtsbedingung liefert dann 



%x, = dQ~{Nx'~Nx), 

 was durch Einsetzung der schon angi^luhrten Werte die Formel 



1 S Nx 

 tx, = z,x^t = y{c—z)——. -g-^ (6) 



gibt. Ans der zweiten Gleichgewichtsbedingung bekommen wir 



A^. = — (îi. — %x.) = ^ d X , 



a X 



und nach Einsetzung für N, 



