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 am linken Ende ist z = — e und 



/ .Y 3 M \ 



Beide Randspannungen vJ , v/' lassen sich unmittelbar aus dem 

 Gleichgewichte der Kräfte ermitteln, welche auf dreiseitige elementare 

 Prismen an der unbelasteten (Abb. 3) und belasteten (Abb. 4) Oberfläche 

 wirken. Im ersten Falle gibt das Gleichgewicht für wagerechte Seiten- 

 kräfte die Bedingung 



"/ + ^.r. = 0, 



woraus durch lunsetzung der oben angeführten Werte von n, und t'x, folgt 



mit Rücksicht auf Gl. (9') ist die letzte Formel identisch mit (12'). Im 

 zweiten Falle lautet die Gleichgewichtsbedingung für wagerechte Seiten- 

 kräfte 



»/' — txt — p .b . d'i c^' . cos q) = 0, 



und die bekannten Werte der inneren Kräfte geben 



v/' = t" ' ' \- p = t" tan (p -\- p , 



was wieder Gl. (12") gibt, wenn man für v" aus Gl. (9") einsetzt. 



Im 3Iittelpunkte des wagerechten Schnittes, wo z ~ Q ist, ergibt sich 



V..0 = 4" + T (t~' ^) S" + T ^^ ^ " ^^^ ^'"' '^- ^^''"'^ 



Die Linie der Spannungen v^ müßte allerdings durch mehrere Punkte 



aus Gl. (12) bestimmt werden. Laut dieser Gleichung hängt die Spannung v, 



auch von der Krümmung der Oberfläche der Staumauer ab. Bei einer 



d^ c 

 sanften Krümmung kann man wie bei ebener Oberfläche -; — 5- == 



d x^ 



setzen. Nur bei kleinen Halbmessern hätte die Krümmung der Oberfläche 



einen wesentlicheren Einfluß auf v^. 



Der Einfluß des Eigengewichtes und anderer in der lotrechten Achse 



der Staumauer wirkenden äußeren Kräfte folgt aus vorigen Formeln, 



wenn man /> =* 0, /i = 0, M = und T = setzt, da die Oberfläche 



unbelastet ist und die äußeren Kräfte für jeden wagerechten Schnitt 



eine in der Achse X wirkende ^Mittelkraft N geben. Aus Gl. (8) folgt hier 



