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Le paramètre ß est indépendant de la dispersion, est alors le même 

 pour les radiations de toutes couleurs. C'est une consequence immédiate 



du fait que les quotients — , appelles constantes de dispersion, sont 



indépendants de la pression, comme il suit entre autres par exemple d'un 

 travail récent des MM. Siertsema et De Haas.^) 



Toutes les deux valeurs, celui de K comme celui-ci de ß, sont assu- 

 rées au même degré de précision comme celles-là de Kj et /S^. Ça suffit 

 largement pour le paramètre K, tandis que quant à celui-ci de ß, nous 

 voulons le soumettre à une nouvelle ' épreuve en comparant sa valeur avec 

 celles d'autres, tantqu' il y en a, naturellement. 



Cormne on l'a dit déjà ;iu commencement de cet article, on ne trouve 

 jusqu'à présent dans la région des pressions au-dessous d'une atmosphère 

 envisagée par nous que un seul travail, celui-ci de M. W. Kayser, qui donne 

 pour l'air la valeur 



ß = 0-00000095 ± 0-00000070. 



Notre résultat 



ß = 0-00000396 



est alors de plus que quatre fois plus grand. Alors un désaccord absolu. 

 Néanmoins ce fait ne doit aucunement nous peiner vue la solidité in- 

 suffisante de la valeur de M. Kayser. 



Tous les autres auteurs visent aux pressions plus élevées. Ce sont 



Mascart, en 1877, /3 =- 72 . lO"«, 



J. Chappuis et Rivière, en 1888, /3 == 65 . 10-», 

 Perreau, en 1896, /3 = 90 . 10- s. 



Toutes ces valeurs sont plus petites que celle-là de M. Kayser. Elles 

 se trouvent alors à première vue dans un désaccord encore plus profond 

 que celle-là avec notre valeur et sont de 4 — 6 fois plus petites que celle-ci. 

 Hais un coup d'oeil plus attentif montre que l'accord de ces valeurs entre 

 elles mêmes n'est pas un très excellent non plus, au contraire, on peut 

 voir que leurs différences surpassent considérablement les fautes admises 

 par l'expérience. Ceci indique que ß doit être variable avec la pression, 

 ou autrement dit, que la simple formule linéaire (9), qui se montra com- 

 plètement suffisante pour l'intervalle de pression envisagé par nous, ne le 

 sera pas pour des intervalles plus étendus. Le tableau VIII prouve qu'il y en 

 est ainsi en effet. Il y est ^ p l'intervalle de pression indiqué par l'auteur, 

 p la moyenne de cet intervalle. On voit immédiatement que les valeurs 

 de ß, rangées d'après les valeurs croissantes de p, forment une progres- 

 sion décroissante. Alors ß diminue avec la pression croissante. On peut 

 toujours, quelque soit la lois de cette diminution, supposer en première 

 approximation la proportionalité, ce qui donnerait pour le produit P ß 



1) Phys. Zsch. XIV., 568, 1913. 



