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Differenziert man (a) nach t und führt die Bedingungen 

 (0/ = Zq ■=: 0) ein, so erhält man 



-j^\o,L + \U^ = -I .S.o,.]+ j^.-P^, q^ (ß) 



ein Analogen zu Jourdain's Prinzip. 



Man kommt zu Leitinger's Gleichung, wenn man in (a) 



rechts und links 



df 



hinzugibt und differenziert: 



d 



(jL-\ — -0^ + 27.-—— + 0.U 



J i dl 



Für nicht holonome Systeme wird in (a), (ß), (-(): 



Si! — r 



iL 



aqi, 



+ ^ /// 



d 



öx 



dt \ "dqj, .' 



sonst ist für holonome Systeme vS =:r 0. zu nehmen. 



Die Gleichung (7), zweimal nach / integriert, liefert nach 

 Leitinger die Formehi von Holder und Voss. Es ist ein- 

 leuchtend, daß man auch die neu aufgestellte Gleichung (fl) 

 zweimal nach t integrieren und so zu einer erweiterten, auch 

 für nicht holonome Systeme geltenden Form des Hamilton- 

 schen Prinzip gelangen muß. 



Das w. M. Hofrat J. v. Hann übersendet eine Abhandlung 

 von Prof. Dr. H. v. Ficker in Graz mit dem Titel: »Ver- 

 änderlichkeit der Temperatur und Anomalie der 

 Monatsmittel.« 



Das vv. M. Hofrat F. Exner legt folgende Arbeiten vor:' 



1. >-Mi t te i lunge n aus dem Institut für F^adium- 

 f o r s c h u n g. Nr. 116. Messungen im S c h u t z r i n g- 

 plattenkondensator mit Rai*^ nebst eingehen- 

 der Diskussion der Verwendung des B i - 

 nanten- oder Quadrantenelektrometers als 

 S t r o m m e ß i n s t r u m e n t« , \"on Grete Richter. 



