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5j wird demnach nur im Austrittsraum gefunden. Die 

 gesamte im Austrittsraum vorhandene 5^- Strahlung (Ij), be- 

 zogen auf gleiche Atomzahlen, d. i. der Atomstrahlungskoeffi- 



S Ä 

 zient a, z=z -^ — erweist sich als proportional der im Atom vor- 



P 

 handenen Elektronenzahl, wobei gemessen wurde an C, AI, 

 Zn, Sn, Pb. 



Sg wird im allgemeinen von geringerer Härte als sein 

 Erreger A', gefunden, doch sind die experimentellen Grund- 

 lagen für diese Konstatierung unsicher. Die Intensitätsverteilung 

 weist auch im Gegensatz zu diesem Befund den Charakter 

 einer Streustrahlung auf und verläuft von hohen Werten für 

 kleine a zu kleinen Intensitäten für az=180°; 5, ist also 

 sowohl im Austrittsraum wie im Eintrittsraum vorhanden. Der 

 analog wie früher aus der Gesamtstreuung Ii^ gerechnete 

 Atomstreuungskoeffizient Og nimmt für leichtere Elemente 

 mit Z, für schwerere mit Z'^ zu. Bezeichnen o^ und g" die 

 Atomstreuungen, bezogen auf den Austritts-, beziehungsweise 

 Eintrittsraum allein, so ergibt sich g.'' proportional mit Z und 



o' hat den gleichen Gang wie a,. Die Asymmetrie —fr nimmt 



mit der Atomnummer zu. 



Die Diskussion dieser Ergebnisse auf Grund der einzigen, 

 Asymmetrie der Streustrahlung liefernden Theorie von Debye 

 zeigt: 



Das Verhalten von Oj, beziehungsweise a, folgt aus dieser 

 Theorie, wenn die erregende Wellenlänge X^ im ersten Fall 

 klein gegen den Radius a der in Betracht kommenden kleinsten 

 Elektronenringe (hier ap^ in Blei) und wenn Xg im zweiten 

 Fall ungefähr von der Größenordnung cip^ ist. Daraus folgt 

 Xg :>' \, in Übereinstimmung damit, daß K^ weicher ist als Ky 

 Und in Übereinstimmung mit dieser Annahme steht weiter 

 auch die Abhängigkeit von ai und a!/ sowie der Asymmetrie 



—jr von der Atomnummer. 



Geht man aber auf die von der Theorie geforderte Inten- 

 sitätsverteilung ein, so ergeben sich Unstimmigkeiten, indem 

 die experimentell gefundene Abhängigkeit vom Emissions- 



