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noch da ein Reflexbild zu bekommen, wo man mit anderen Apparaten 

 nur approximativ auf den Schimmer einstellen kann. Da manche Flächen 

 nur matt spiegelten, habe ich zu allen Messungen das verkleinernde Linsen- 

 system benützt. 



Die Orientation der Kristalle am Goniometer war verschieden ge- 

 wählt. Die nonnale Position mit der vertikalen Zone im Äquator ist bei 

 der Mille r-L ewisschen Position unmöglich. Ich stelle also in 

 den Pol die Flächen c (0) a (»O), o (— 10) oder h (Ooo). Im letzten Falle 

 wurde als Äquator die orthodiagonale Zone genommen. Die Wahl Jder 

 Positionen richtete sich je nach der Vollkommenheit dieser oder jener 

 Fläche, die zum Pole genommen werden sollte, sowie nach der Kristall- 



FiR. 1. 



Fig. 2. 



ausbildung. Bei der Messung las ich die Werte auf dem vertikalen, sowie 

 auf dem horizontalen Kreise ab, wie bei einer gewöhnlichen, zweikreisigen 

 Messung. Die Ablesungen auf dem horizontalen Kreise geben die Nei- 

 gungen anderer Flächen zum Pole an; sie sind in den Winkeltabellen als 

 ,, gemessene Winkel" eingetragen. Für das Rechnen sind aber auch die 

 Ablesungen auf dem vertikalen Kreise sehr wichtig, obschon sie oft in 

 keiner direkten Beziehung mit Goldschmidts Positionswinkel stehen. 

 Die Rechnung war verschieden je nach der gewählten Kristallposition. 



a) c (0) im Pole (Fig 1). Der Hauptmeridian ist die orthodiagonale 

 Zone; die Messung gibt die Poldistanz [q) und die Ablenkung vom Meridian 

 an. Dadurch sind die sphärischen Dreiecke vollkommen bestimmt (die 

 Distanz ca kann man immer messen, resp. man kann den theoretischen 

 Wert benützen). 



&) « (oo 0) im Pole (Fig. 2). Der Hauptmeridian ist die orthodiagonale 

 Zone. Analog mit dem ersten Falle sind hier die Werte p^ und (p.^. Dieser 

 letztere Winkel ist zugleich = riç,, p., = 90" — | der Winkeltabellcn G o 1 d- 

 Schmidts. 



