90 
4. von Dr. R. Salus in Prag ftir die Bewilligung einer 
Subvention zur Fortsetzung seiner Untersuchungen tiber das 
Verhalten von Keimen im Glask6rper. 
Das k.M.A.Waf8imuth in Graz iibersendet eine Arbeit unter 
dem Titel: »Die Gewinnung der kanonischen Form der 
Zustandsgleichung aus der statistischen Mechanik.« 
Bekanntlich hat M. Planck (Berl. Ber., 1908) darauf hin- 
gewiesen, dafS§ die kanonische Zustandsgleichung, welche die 
Entropie S als Funktion der Energie E und des Volumens V 
darstellt [d.i. S= f(E,V)], einen prinzipiellen Vorzug vor 
der gewOhnlichen Form [p= F(7,V )] aufweise. Es haben 
auch Planck (1. c., p. 688 bis 647) und nach ihm Keesom 
(Leyden. Communic. Suppl., 24, p. 30) zur Gewinnung dieser 
Form mit groBem Erfolge Boltzmann’s universelles Entropie- 
gesetz: S— Rk log W herangezogen. Waiimuth benutzt hierzu 
den Satz von Gibbs (Statist. Mechanik, deutsch, p.174), wonach 
fiir ein System von sehr vielen Freiheitsgraden die Entropie 
S = log Phasenvolumen = log fdi 
ists(cf. P. und. T;Ehrenfest,Enzykly IV,2, Top. c0aemrer 
Bildung eines gewissen Mittelwertes im Sinne der statistischen 
Mechanik zeigt Ubrigens Waimuth, wie man zu diesem Aus- 
drucke gelangen kann. Werden die ~ Molektile des Gases alle 
als gleich groBe Kugeln von gleicher Masse m mit den Koordi- 
naten ihrer Mittelpunkte +, 9, 2;, %¥.%-.. und den Geschwindig- 
keiten x/ y{z{... dargestellt, so erscheint die Entropie S in der 
Form: 
= Tos het OYA ay dan. aay | | Cen 
Dies ist tatsachlich schon die kanonische Form, indem das 
erste, u-fache Integral, welches sich auf die Geschwindigkeiten 
a{y{...erstreckt und an der Hand eines Integrals von Dirichlet 
leicht bestimmt werden kann, sich auf die Energie bezieht, 
wahrend das zweite Integral von dem Volumen abhangt. 
Hieraus lieSen sich ftir ideale und nicht ideale, einatomige 
