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in einem beliebig großen Raumteil der Welt als prinzipiell ein- 

 heitliches Quantenproblem aufzufassen. Die Natur der einzelnen 

 diskreten Quantenzustände erschließt man dann ähnlich wie bei 

 einem beliebig komplizierten Atom, Molekül oder Kristall: in jedem 

 Falle handelt es sich um Partikularlösungen des zugehörigen mecha- 

 nischen Bewegungsproblems, welche eine Entwicklung nach endlich 

 vielen unabhängigen Perioden einer mehrfachen Fourier'schen Reihe 

 zulassen, deren genauere Auswahl durch die Schwarz sehild'sche 

 Form der Ouantenbedingungen und das Korrespondenzprinzip fest- 

 gelegt wird. Die Ladungen der Einzelatome, -molekeln, -ionen sind 

 also jetzt nicht mehr bloß untereinander durch Quantenvorschriften 

 aneinandergebunden; doch haben die elektrischen Eigenschaften 

 dieser Gebilde zur Folge, daß die zwischenmolekularen Quanten- 

 bindungen die Eigenfrequenzen dieser Gebilde im allgemeinen nur 

 unmerklich gegenüber jenen an den isoliert gedachten Gebilden 

 errechneten Frequenzen verändern. Nur bei der Verbreiterung der 

 Spektrallinien, bei Dispersion und Beugung kommen diese Ab- 

 weichungen merklich zu Geltung. 



Die Frequenzen der zwischenmolekularen Quantenbindungen 

 erfüllen die Gesamtheit aller denkbaren positiven Werte innerhalb 

 weiter Grenzen praktisch überall dicht. Mit Berücksichtigung 

 dieses Umstandes ermöglicht die vorgeschlagene Anwendung der 

 Quantenpostulate eine völlig einheitliche Erklärung aller spektralen 

 Erscheinungen von den Linien- und Bandenspektren bis zu den 

 kontinuierlichen Spektren und der Wärmestrahlung. Sie bewährt 

 sich, worauf hier nicht näher eingegangen werden kann, aber auch 

 bei anderen Fragen von prinzipieller Tragweite; so enthält sie die 

 wichtige Theorie der Reaktionsgeschwindigkeiten von M. Polanyi 

 als spezielle Folgerung in sich. 



Versucht man auf Grund der vorgenommenen einheitlichen 

 Anwendung der Quantentheorie den Fragen der Lichtausbreitung 

 näher zu treten, so erheben sich die alten Schwierigkeiten der bis- 

 herigen Quantentheorie, vor allem Strahlungsfreiheit der stationären 

 Quantenzustände und mangelnde Lokalisierung der Lichtemission, 

 in verschärfter Form. Das prinzipiell unzerreißbare Netz der 

 zwischenmolekularen Quantenbindungen ermöglicht — wie dies 

 schon, freilich in ganz anderer Form W. Schottky zu umreißen 

 versucht hat — eine quantentheoretische Umdeutung der Lorentz- 

 Ritz'schen Darstellung aller Feldvorgänge der Maxwell'schen Theorie, 

 die sich ausschließlich auf die gegenseitigen Wirkungsänderungen der 

 materiellen Teilchen (der Elementarladungen) bezieht. Die Wechsel- 

 wirkungen der positiven und negativen Elektronen dürfen streng- 

 genommen nicht mehr nach dem zeitlos wirkenden Coulomb'schen 

 Gesetze, sondern nach retardierten Potentialen angesetzt werden; 

 die notwendige Strahlungsfreiheit der Quantenbahnen erfordert dann 

 freilich Abweichungen von der strengen Form des Coulomb'schen 

 Gesetzes in der unmittelbaren Nähe (10 -12 cm) der Elementar- 

 ladungen, doch hat man seit den Betrachtungen von W. Lenz und dem 



