rotation, et uniformément réparties autour de lui sur la première 

 section maxima que l'on rencontre en entrant dans le guide , le 

 travail absorbé far les frottements latéraux qui naissent de ces 

 pressions , ne dépend que de la section maxima ci-dessus , et de 

 la section minima parmi toutes celles qui suivent. De plus, ce 

 travail est le même que si le solide , limité à la première section 

 frottante, tournait à plat sur un anneau égal à la différence dis 

 deux sections maxima et minima dont il vient d'être parlé. 



En sorte que la forme du solide entre ces deux sections ainsi que 

 la dislance qui les sépare , sont sans influence sur le travail des 

 frottements. 



Dans la suite , le solide de révolution sera toujours censé limité 

 aux deux sections maxima et minima ci-dessus. 



11 suit du théorème précédent , que le travail des frottements sera 

 d'autant plus petit, que les deux sections extrêmes seront plus près 

 d'être égales. Dans le cas d'égalité ce travail sera nul ; mais alors le 

 solide de révolution se change en un cylindre circulaire droit. 



Par conséquent , si l'on désigne toujours par R et r les rayons des 

 deux sections extrêmes , définies comme ci-dessus , le travail des frot- 

 tements sera donné , dans tous les cas , par la formule (1). 



DE LA FORCE CAPABLE DE VAINCRE LES FROTTEMENTS. " 



t. Soit F la force capable de vaincre les frottements à l'aide d'un 

 levier b perpendiculaire à l'axe de rotation , on aura 



de là on tire 



F. S^b= ,rVP(R —'"'), 



R'-r^ 



^ ' 3 ' b 



Par conséquent, la force capable de mouvoir une clef de robinet, 



