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dianiètic. Je pousserai l'exagérai ion jusqu'à porter cette grosseur à 

 0,07. On aura ainsi pourD les diverses valeurs suivantes : 



D = 0,07 0,05G47 0,01186 0,005'J3 



qui iléci'oissent comme les i\ombres 



11,80 9,52 2,00 1,00 



D -rf 



on aura donc pour en millimétrés les valeurs suivantes pour 



les diverses épaisseurs des pellicides : 



0,000 004 507 0,000 003 676 0,000 000 772 0,000 000 386. 



La première, la plus épaisse de ces pellicules , est plus de 8 fois trop 

 mince pour réfléchir le noir du premier ordre. Il faudrait qu'elle fut 

 trente fois plus épaisse pour réfléchir le jaune paille du premier ordre. 



Afin d'avoir une pellicule plus épaisse , allons jusqu'à supposer que 

 les vésicules sont vides ; faisons donc a =^ o , nous trouverons 

 0,0000)2 pour l'épaisseur de la pellicule ayant 0,07 de diamètre. 

 Or , cette pellicule est encore si mince qu'elle peut à peine réfléchir le 

 noir du premier ordre. Elle doit crever à la moindre agitation , à la 

 moindre perte de substance par l'évaporation. C'est-à-dire enfin que 

 les vésicules dont on suppose les nuages formés , sont en réalité trop 

 épaisses et trop pesantes pour se soutenir dans l' air alors même qu'elles 

 seraient vides. Pour en expliquerla suspension on est obligé des' en tenir 

 aux courants ascendants d'air chaud de Gay-Lussac ou de donner aux 

 vésicules comme aux globules pleins, une atmosphère de vapeur d'eau. 



Calculons l'épaisseur de cette atmosphère. Représentons par : 



B le diamètre extérieur de cette atmosphère de vapeur ; 

 D le diamètre extérieur de la vésicule ; 

 il le diamètre intérieur dé la vésicule ; 

 a la densité de la vapeur d'eau ; 

 '? la densité de l'air ; 



\)-d „ 



E = I épaisseur de la pellicule fiquide. 



