— !0(i — 



Si l'on connaît 6, , e, , w, , qui remplacent b , s et », , dans la 

 seconde région , on aura les autres constantes en faisant : 



le = ^^ il = e -^ - ■ 

 l ' 0,76 E, * E, ' 



\ / — b, f \ \ f,0'>>,7G . / — c r i-hs t 



i /(, = 2 0;," -1- k" — Ç, == 2 \/k/' -f- A 



— „ c-l 



?o; 



= t t! 



C-I 



I i." = i" u."'-' 



(34bisl 



Les formules ('H) , (31 bis) , (31 ter) seront donc applicables à la 

 seconde région , à condition d'y changer / , i" , c, k, 1^' , y , v^ , 

 en t, , î,", c, , le,, k,", y,, v^. 



A la limite supérieure de cette seconde région , on aura 



Ç, = «^,°~*Ç, = "/-' «/'"' Ç"' 



1 -(- tf^ = v^{\ -h £«,) = «, t>, {\ -t- s'o) ; 



r, = r, -1- 199\<^,& (1 -+- ef,) c, (1 — uj 



= r„-t- 7991 ,6 [\ -t-etj je (I —«,)->-«. ^. C — "J j i 



»■.%/' -^^. ''o%/ ' '^ ^^ 



et ainsi de suite. 



La formule (31), soit qu'on la complète par (31 bis) ou par 

 (31 ter), jouit de l'avantage que nous recherchions, de comprendre 

 la sphère céleste tout entière ; et , par conséquent , de respecter la 

 loi do continuité entre toutes les réfractions, quel que soit le nombre 

 de régions qu'on adopte pour représenter l'atmosphère entière. 



Dans toutes les régions qui ne sortiront pas do la limite des ascen- 

 sions aérostatiquos , les valeurs de b pourront être regardées comme 

 connues par l'observation directe. De plus, on pourra y faire 



£ = 0,00366. 



