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toute l'étendue du conduit , ce qui exige que P soit peu différent de V. 

 Mais le poids de la couche gazeuse restant constant , l'on a, en dési- 

 gnant par a la section du tuyau , 



a D' s = D a «T ; 

 de là on tire 



D's =— D Ut, 

 a 



et par suite 



D £ 



(4)... F= P, »" » «T- 



g a 



P 

 Mais si 1 on suppose que — diffère très-peu de 1 unité, la densité de 



la vapeur reste sensiblement constante pendant tout son trajet ; par 

 conséquent l'on a , à très-peu près 



au' = KM, d'où m' = — u ; 

 a 



substituant cette valeur dans celle de F, il vient 



F = P,«'« 



\ a J g a 



L'on aura ensuite , pour le travail de la force F, et relativement à 

 toute la longueur l du tuyau circulaire (supposé prolongé jusque dans 

 le cylindre) 



/«\'D£/ 



(5...T,= - --P, «'« 

 \a J g a 



