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Le deuxième terme de cette formule s'étend aux molécules de 

 toutes les pièces qui tournent autour de l'axe de la manivelle , le 

 troisième terme se rapporte à l'axe de rotation que commande l'arbra 

 de la manivelle , et ainsi de suite. Nous négligeons, au deuxième mem- 

 bre , les termes très-petits qui dépendent des pièces oscillantes , et 

 généralement de celles qui n'exécutent pas un mouvement circulaire. 

 Nous supposons aussi que le piston agit sur la manivelle, par le seul 

 intermédiaire d'une bielle. Les résultats que nous obtiendrons pour- 

 ront être sensiblement appliqués aux machines à balanciers. 



Soitp la distance de la molécule m à l'axe O de la manivelle; u„ et 

 w désignant les vitesses angulaires qui répondent à l'origine de la 

 course , et à la position actuelle du piston , nous aurons 



w /),!)" : 



"oP' 



par suite 



< 1 



-2m («'■' — •o'o'')=-(w'~wo°)2ni/)''. 



Soit r le rayon de la roue de transmission montée sur 

 l'arbre de la manivelle, et r, le rayon de la roue qui 

 engrène avec la précédente , et qui est montée sur l'axe 

 latéral , nous aurons pareillement 



- 2' m'{v"—v'o'] =- -^ (<.'— w„']s' m'p", 

 2 ^ ' 2 r," 



et ainsi de suite. Au moyen de ces valeurs , l'équation 

 des forces vives devient 



T,„— Tr= - 5 W - («=—«„') 2 m p' 



1 »■'',,, 



-I- - ((.,'' — wo') — j- - m p'-t- etc. 



2 r. 



