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le cas d'un corps solide , on aura âl = o, ô I' =:o, J ;" = o, et 

 par suite 



zPp= 0, 



ee qui est l'équation des vitesses virtuelles. Si quelques uns des 

 liens physiques sont des tils flexibles , pouvant glisser sans frot- 

 tement sur leurs appuis, et si les autres liens sont des verges rigides 

 et inextensibles , les termes relatifs aux verges rigides dispa- 

 raîtront de l'équation (1) , et il ne restera que ceux relatifs aux 

 liens flexibles. Si nous supposons par exemple que l , l' , l" etc. 

 soient les côtés d'un même polygone , formé par un fil flexible , 

 pouvant glisser sur ses appuis , on aura T = T' = T" = etc. , et 

 l'équation (1) deviendra 



Maintenant si la longueur totale du fil ne change pas , on aura 

 <} l-^-â l' -*- rî i" -h. . ^ O, et il restera simplement 



2 Pp =0. 



En dehors de ces deux hypothèses les réactions moléculaires 

 ne disparaîtront pas toute de l'équation (1). 



L'équation (l) permet d'expliquer pourquoi dans les chocs il y 

 a généralement perte de travail. Considérons seulement deux 

 molécules de matière. Dans la 1 .'« période du choc, elles se rap- 

 procheront successivement, et en nommant C, T-', G"., les 

 répulsions qui naissent du phénomène , jusqu'à l'instant de la plus 

 grande compression , et — <i'a; , — Sx', — âx" les diminutions de 

 distances qui séparent les deux molécules , l'équation s'augmen- 

 tera de la quantité 



— ( I? Jx -t- e' to' -h Z-'" rJn" -4- . .) 



le 



