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b - b 



La formule l = -— - donne r= — — ; et 



r(c-+-i)a l [c -+- i) a 



— =: S = — ; ainsi, à l'aide de la (lamme de 



r b 



l'alcool salé, dont la longueur d'ondulation est bien connue, 



ta 



on pourra calculer, soit le nombre r des divisions du milli- 

 mètre, soit la somme S de deux intervalles pour un réseau tracé 

 sur une échelle inconnue et faire usage de ce réseau pour des 

 expériences analogues aux précédentes. 



L'amateur initié à la théorie des ondulations doit lire le mé- 

 moire de M. Babipiet , inséré au tome 4o , page i66, des Annales 

 de physique et de chimie, s'il veut avoir une explication claire 

 et précise des phénomènes de coloration produits par les réseaux. 

 Toutes les circonstances de ces phénomènes y sont déduites du 

 principe des interférences et d'une remarque fort simple que je 

 vais rappeler pour en faire immédiatement usage. 



Soient ab, bc , cd, cf.... (fig. 17, PI- 0» les parties alternati- 

 vement opaques et transparentes d'un réseau vu d'un œil placé 

 en 0. Des extrémilcs h, k des deux parties opaques voisines 

 tirons les obliques hu , ko qui seront les chemins parcourus par 

 la lumière depuis le réseau jusqu'à l'œil. Si la différence ko — ho 

 de ces chemins est d'une ondulation entière l pour une certaine 

 couleur, l'œil osera affecté par celte couleur qui appartiendra 

 au premier spectre. Si les lignes ko , ho sont mal choisies, il y 

 en aura deux autres, plus ou moins obliques sur oa-, qui rem- 

 pliront la condition. Par la même raison, dans la multitude des 

 intervalles extrêmement rapprochés , il y aura deux autres points 

 analogues plus éloignés de a, comme par exemple, p , r, pour 

 lesquels la diflerence des chemins po , ro, plus obliques, sera 

 plus grande et de deux , de trois, de quatre. , . longueurs d'on- 

 dulation pour la même couleur qui alors affectera l'œil et appar- 

 tiendra au deuxième, au troisième , au quatrième spectre. 



C'est du parallélisme des stries, de l'égalité des parties 



