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F , en (tippolànt que la partie fubmergée du corps flottant 



fût toujours la même. Le fécond moment efl fdr 



[y k' H- (b -f- n) X u' H- 2.bnu H— hii'' j «'] 



que forme l'effort caufe par la fubmerfion de l'onglet A H a 2 ; 



& le troificme moment efl -^ fdr [ f >*' — (b — n) 



X y' H- 2.bny — bn'' — f- j- ^'] qui répond à l'efîbrt 

 que produit l'émerfîon de l'ongîet BHb 2. Ces trois mo- 

 mens fê joignent enfêmble , puifqu'ils conlpirent au même 



effet; ils nous donnent 1 — f \dr /•?■«' -f- \y^) 



a z a •' '- '' i y ' 



H— {b -+- fij k' — y'' X 1 (u -f- y) X Jrj 



pour le moment total , ou pluflôt -+- -^ fd r 



(u^ ~\- y^) H ; car le troifième terme (b -f- n) 



- — (il' — y^) fe réduit à rien , à caufê de la propriété 



du centre de gravité F, Ce terme eft formé de deux inté- 

 grales particulières , l'une pofitive & l'autre négative ; 5c elles 

 font égales entr'elles , puifqu'elles font proportionnelles aux 

 deux onglets qui fè formeroient , fi les plans de flottaifon fê 

 coupoient dans le point F. Nous pouvons aufîî , dans le 

 dernier terme , à la place de fdr (u -f- y) mettre l'étendue 

 E de tout le plan de flottaifon que cette intégrale défigne. 



Au furplus, quoique le moment 1 fV^'' 



i b E n 



(ti^ H- y^J ■+• ] lôit le réfultat de trois forces, 



nous pouvons le confidérer comme l'efîet d'une feule ; nous 

 pouvons même imaginer cette force unique à quelle dif^ 

 tance nous voudrons du centre de gravité G du corps flottant , 

 pourvu que nous la rendions plus petite ou plus grande dans 

 e même rapport que nous la concevons appliquée à un bjas de 

 évier plus ou moins long. Si nous voulons que fa diredion, 

 Merri. z///. dqq 



