23 



Diese Constante wird mit Zuziehiing der Gcase ^efunden, in- 

 dem bei diesen die innere Arbeit nur nocli darin bestelit, dass die 

 Masse der Gewichtseinheit durch den Kaum der Volumvcrmeh- 

 riing fortbewegt wird , so dass fiir Gase 



I 

 L ^ 



ist, unter aS das specifische Gewicht verstanden. \^'ird ferner in 

 i\Qn constanten Ausdruck nocb die Dichte D. bezogen anf atnio- 

 8|)harische Lnft , und das specifische Gewicht s der Luf't einge- 

 f'iihrt, so erhiilt die Constante den Ausdruck 



{IS + pl) 



CD - ^ — , r= ii-iin:). 



Daraus ergibt sich fiir die Berechnuiig der inneien Arbeit 

 der Ausdruck 



^ \^u un:> A (1 + /.) -f ^y 



L = AC ^ 



In der erwiihnten Abhaudliuig wurde nachgewiesen , dass 

 der Quotient des Aequivalentes k der Temperatur in die Acce- 

 leration // der Schwere die wahie specifische Wiii'me sei. Es ist 

 denniach 



/•■ A {1 ^ ■') 



— = (huno — —f-, 



der mathematische Ausdruck fiir die in Form von Arbeit aussfe- 

 drijckte wahre specifische Warme bei constanrem Druck. 



Die schon in der friiheren Abhandhnig aufgestelite Abhan- 

 gigkeit der wahren specifischen Warme von der Anordnung der 

 Molekiile eines Korpers findet hier ihre Bestatigung , denn diese 

 ist eine Function des Ausdehnungs-Coefficienten und der Dichte. 



Die wahre specifische WUrme der Vohunseinheit bei con- 

 stantem Vohnnen ist daher eine fiir alle Molekuhirsystenie ohne 

 Unterschied der Aggregationsforui constante (hosse, niinilich 

 k 



— j-7- = '.)2-()i;2!l Kiivjramin-Meter 



oder als Wi 



7 k 



= I > -2 1112'. I. 



A • ,/V 



In der vorlicgeuden Entwickelung gibt diese Theorie beieits 

 die niathematischen Ausdriicke fiir die specifische Wiirme der 

 Cxiise sowohl bei constantem Druck als auch bei constantcm Vo- 

 lumen, und zwar Ausdriicke, nach welchen sich die specifi-^chen 

 Wiirmen unmittelbar berechnen lassen. Das allgemeiue Gcsctz 



