Entwurf einer Mondtheorie. 89 



Aus der Verbindung- von 18) und 12) folgt weiter: 



22 ) 



Es wird sich bei der thatsächlichen Anwendung dieser Fornielsysteme vortheilhaft erweisen, die Glei- 

 chungen 8, 19 und 22 etwas abgeändert zu schreiben. Bezeichnet mau mit e die als constant zu betrachtende 

 Excentricität der Mondbahn und mit m die Bewegung der mittleren Anomalie in der Zeiteinheit, so wird : 



///= VW ; 23) 



a ■ 

 ist weiter: 



' = -7r=T, 24) 



so hat man: 



/// .ii S/l — e z ' 



ol _a? (IY) y° (IX) 



dt 

 III 



et 



dt ' 25 ) 



diu 



welche Diftereutialquotienten mit Hilfe der in dem zweiten Abschnitte erhaltenen Ausdrücke in ihrer analy- 

 tischen Form hingeschrieben werden können; weiter wird man statt 22) setzen: 



\ dx 11 3a? III 



et dt (1 + I)a dH al 



26) 

 1 fy_ _1 1 dy" n_ \ 



ä'W ~~ (1+2) ä JE + al> 



oder auch: 



dx 1 / dx°\ 



27) 



8^ (i+2)l dtr 



Die Integration der Gleichungen 25) wird sich innerhalb der erforderlichen Genauigkeitsgrenzen, wie 

 dies im folgenden Abschnitte ausführlich dargethan wird, leisten lassen und zur Kenntniss der Integrale I, II 

 und III führen, somit auch den Werth von 7 ergeben. Man wird dann durch die Integration der Gleichung 10) 

 (pag. 86) leicht £ oder auch, wenn man es vorzieht, die gestörte mittlere Anomalie nach: 



^- = W (1+/ K 1+7) S , 28) 



finden können, welcher Gleichung man auch : 



211) 



30) 



