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das Linienspectrum gleichfalls im Stadium guter Schärfe, Fig. 3 dagegen zeigt einen anderen Bezirk im 

 Zustande ziemlich starker Verbreiterungserscheinungen und Fig. 4, Taf. III den ultravioletten Bezirk in 

 einem Zustande, in dem ein Theil der Linien noch scharf, ein anderer bereits verändert ist. 



Die beigegebenen Spectraltafeln enthalten Abbildungen des grüneii, blauen und violetten Theiles, 

 sowie des Anfanges vom Ultraviolett des Linienspectrums des Schwefels. Diese Theile schliessen aber 

 nicht vollkommen aneinander an, sondern es fehlen den einzelnen Spectralfiguren kleine Stücke, deren 

 Linien aber von uns aus anderen Spectrumphotographien gemessen und in den Tabellen der Wellenlängen 

 angegeben sind. Andere Schwefellinien, welche der Verbreiterung bei steigendem Drucke besser wider- 

 stehen, sind X = 4464, 4361, 4353, 4340, 4285, 4253; 3993, 3986, 3983, 3961, während zahlreiche starke 

 Linien rasch eintretenden Verbreiterungserscheinungen unterliegen. Zugleich beobachteten wir, dass scharfe 

 Doppellinien sich zu einer unscharfen Hauptlinie vereinigen; dies machte uns auf Grund unserer Auf- 

 nahmen den Eindruck, als ob eine neue einzelne Linie entstanden und nicht ein Ineinanderfliessen der 

 Bänder zweier selbstständig weiter bestehender Linien eingetreten wäre. Wir wollen daher diese noch 

 wenig studirten Phänomene näher beschreiben und an der Hand der heliographischen Abbildungen (Taf. III) 

 erläutern. 



Die Linien 4285 und 4253 verbreitern sich bei steigendem Druck nur wenig und bleiben im frü- 

 heren Intensitätsverhältnisse, 4267-9, welche bei niedrigem Drucke die Intensität 4 hatte, wird stark ver- 

 breitert und ihre Intensität wird := 8; bei X = 4267 "2 war die Intensität bei niedrigem Drucke =: 5, bei 

 erhöhtem Drucke tritt eine starke Verbreiterung ein, die Linie wird lichtschwach und verschwimmt mit 

 der Linie X = 4267*9, so dass diese bei oberflächlicher Betrachtung den Eindruck einer nach Violett ver- 

 breiterten einzelnen Linie macht. Solche Verhältnisse mögen oft Anomalien in der einseitigen Verbreiterung 

 der Spectrallinien erklären. Die bei niedrigem Drucke scharfe Doppellinie bei X =: 4485 verschwindet bei 

 stärkerem Drucke total und macht einer verbreiterten einfachen Linie Platz, wobei es aber den Eindruck 

 macht, als ob eine neue selbstständige Linie entstanden sei, da wir keinerlei Ränder oder Überreste der 

 früheren Doppellinie mehr auffinden konnten. Die daneben befindliche Linie 4483-6 verbreitert sich 

 ebenfalls, bekommt aber links und rechts anscheinend sj'mmetrische bandförmige Schatten, welche bei 

 X = 4483 und 4482-8 liegen und ohne Zweifel selbstständige Linien sind (ganz sicherlich aber keine 

 »Gespenster«). Die Linie X = 4525- 1 hat eine scharfe Linie zur Begleiterin X ^ 4524'8, welche bei 

 steigendem Drucke ganz verschwindet etc. Es wurde also bei steigendem Dampfdruck im Rohre die unter 

 dem Einflüsse des Flaschenfunkens entstandene intermolekulare Bewegung beeinflusst; dies äussert sich 

 vor Allem in starken Verbreiterungserscheinungen, aber auch, wie wir gezeigt haben, im Verschwinden und 

 Neuauftreten von Linien; die überwiegende Anzahl der Linien bleibt aber an der alten Stelle, so dass man 

 unbesorgt das Linienspectrum des Schwefels als charakterisirt erklären kann. 



Die gemachten Beobachtungen haben also nicht so sehr für die Identificirung des Schwefels in Gas- 

 gemischen, als vielmehr für die genaue Kenntniss der inneren Molecularbewegung bei Spectralphänomenen 

 Interesse. Unsere Tabellen der Wellenlängen beziehen sich auf das scharfe, beziehungsweise ziemlich 

 scharfe Spectrum vor Eintritt der Verbreiterungserscheinungen, denn nur auf diese Weise Hessen sich 

 scharfe Angaben der Wellenlängen erhalten, auf Grund deren ohne jede Schwierigkeit die verbreiterten 

 Linien identificirt werden können. 



Verschiebung von Spectrallinien im Schwefelspectrum bei geändertem Drucke. 



Wir haben zuerst gelegentlich unserer Untersuchungen über das Argonspectrum nachgewiesen, ' dass 

 in Plücker'schen Röhren bei constantem Druck lediglich durch Änderung der elektrischen Erregungsform 

 zweifellos Änderungen der Wellenlängen gewisser Liniengruppen eintreten, welche sich durch Ver- 

 schiebungen der Linien um eine gut messbare Grösse äussern. 



1 Denkschr. d. mathem. naturw. C\. d. kais. .Akad. d. W'iss., Wien 1896, Bd. LXIV. 



