104 J. M. EJer und E. Valcuta, 



Andere analoge Phänomeiie in Plücker'schen Röhren sind seitlier nicht bekanntgeworden. Wir haben 

 uns bemüht, bei unseren Untersuchungen über das Schwefelspectrum Bedingungen zu finden, unter denen 

 analoge Verschiebungen erzwungen werden können, und dies gelang uns durch Vermehrung des Dampf- 

 druckes im Schwefelrohre. Schlägt der mit 2 — 3 grossen Leydenerflaschen verstärkte Funke eines Ruhm- 

 , korff'schen hiductoriums bei niedrigem Dampfdruck durch das Schwefelrohr, so entstehen völlig scharfe 

 Linienspectren, während bei allmälig steigendem Dampfdrucke Verbreiterungen, zunächst einiger Linien- 

 gruppen auftreten und bei weiter gesteigertem Druck die Verbreiterung der überwiegenden Anzahl von 

 Linien des Schwefelspectrums eintritt, während eine kleinere Anzahl, wenn auch nicht ganz scharf, so 

 doch nur massig verbreitert bleibt. 



Bei vielen jener stark verbreiterten Linien tritt eine Änderung der Wellenlänge ein; die Linien werden 

 nach Roth zu verschoben und zwar erleiden sie eine Verschiebung um durchschnittlich 0'5 A. E. Wir 

 haben dieses Verschiebungsphänomen, welches höchst bemerkenswerth ist, photographisch fixirt und 

 bringen einen Theil dieser Aufnahmen in Vergrösserung auf Taf. II, Fig. 1, da unsere Angaben sonst 

 vielleicht auf Zweifel stossen würden. Es sind daselbst zwei Schwefelspectren (Linienspectren) zur Coin- 

 cidenz photographirt worden und zwar das eine mit scharfen Linien bei niedrigem Drucke, das andere 

 mit verbreiterten Linien bei erhöhtem Drucke. Es geht daraus hervor, dass einzelne Linien, z. B. X = 4285, 

 4253, unter diesen Verhältnissen keine Verschiebung (Änderung der Wellenlänge) erlitten haben, während 

 die Linien X = 4294, 4281, 4283, 4278, 4269, 4267-9, 4267-2, 4259, 4257, 4231, 4217 u. A., eine sehr 

 deutliche Verschiebung von circa 0-5 A. E. gegen Roth erlitten haben (s. Fig. 1 h der heliographischen 

 Taf II nach photographischen Vergrösserungen der Originalspectrumsaufnahmen). 



Dies zeigt die Aufnahme so deutlich, dass jeder Zweifel ausgeschlossen ist. Ferners erkennt man 

 aus der Figur, dass mehrere früher kaum sichtbare Schwefellinien sich, wenn dieselben auch unscharf 

 geworden sind, doch zu grösserer Helligkeit herausgebildet haben. 



Wir legen dem theilweisen Auftreten der Verschiebungsphänomene im Spectrum eine grosse 

 Bedeutung bei und glauben, dass jene Liniengruppen, welche sich der in Rede stehenden Vergrösserung 

 der Wellenlängen leichter fügen als andere, welche schwierig oder nicht darauf eingehen, eine besondere 

 Rolle in der intermolecularen Bewegung der Dämpfe des Schwefels spielen und vielleicht auf die Existenz 

 beständigerer und weniger beständiger Componenten desselben hinweisen. 



Bandenspectrum des Schwefels. 



Das Bandenspectrum des Schwefels macht, wie erwähnt wurde, bei kleinerer Dispersion den Eindruck 

 eines Spectrums, welches aus Banden mit verschiedenen Maximas besteht. Eine gute Übersicht über den 

 Habitus dieses Spectrums bei massiger Dispersion gibt uns die in Fig. 1, Taf. III enthaltene photogra- 

 phische Reproduction dieses Spectrums nach einer Aufnahme mit unseren kleinem Concavgitter. Neben 

 demselben ist das Schwefellinienspectrum abgebildet, wobei auf den ersten Blick hervorgeht, dass die 

 beiden Spectren miteinander nicht nur keine Ähnlichkeit, sondern nicht einmal gemeinsame Liniengruppen 

 haben. 



Das in Fig. 1 c derselben Tafel abgebildete Argon-Spectrum dient zur Orientirung. Fig. 5, Taf. III zeigt 

 einen Theil des Bandenspectrums nach einer Photographie des Spectrums II. Ordnung, welches mit unserem 

 grossen Concavgitter aufgenommen wurde und zwar den Bezirk von X=4720 bis X = 3940. Dasselbe gibt 

 die Details in dem complicirten Bau dieses Spectrums sehr gut wieder. Noch deutlicher erkennt man den 

 Bau an der Vergrösserung dieses Spectrums, wie selbe in Fig. 3, Taf. II abgebildet ist. 



Um die Beziehungen unserer Messungen mit den alten .'\ngaben (s. oben) herzustellen, bemühten wir 

 uns, die Lage derMaxima im Bandenspectrum approximativ zu schätzen und geben die Gegenüberstellung 

 dieser Zahlen gegen jene von Salet. Aus dieser Zusammenstellung ist ersichtlich, dass das von uns 

 untersuchte Spectrum wirklich mit dem von Salet beobachteten identisch ist. 



