484 J- M. Eder und E. Valenta, 



annehmen, dass die Wellenlängenmessungen Havtley's sehr ungenau waren. Derselbe arbeitete nämlich 

 mit sehr weitem Spalte und einem Quarzprisma, welche beide Umstände, wenn sie zusammenwirken, 

 eine genaue Definition ausschliessen. 



Nur so kann man es erklären, dass bei Hartley die charakteristische Liniengruppe (scheinbar ein- 

 zelnstehende Linien) \ =: 4324 fehlt, welche doch von dem einen von uns gleichfalls mit einem Quarz- 

 apparate seiner Zeit aufgefunden und bei unseren folgenden Arbeiten mit dem Gitterspectrographen sicher- 

 gestellt wurde; ebenso findet sich die ultraviolette Bande C bei Hartley derartig verstümmelt angegeben, 

 dass die Sache eine Kläiaing nöthig macht. Wir unterzogen deshalb die Sauerstoff-Leuchtgastlamme nicht 

 nur einer neuerlichen Untersuchung mit dem Quarzapparate bei sehr engem Spalte, sondern auch mit 

 unserem lichtstarken Gitterspectrographen mit kurzem Focus, sowie zum Schlüsse mit dem grossen Gitter 

 mit langem Focus (Krümmungsradius =: 15 Fuss englisch) einer neuerlichen sorgfältigen Untersuchung, um 

 genaue Werthe für die Wellenlängen der Leuchtgasflamme (blauer Flammenkegel) zu erhalten. 



Wir liessen Sauerstoff unter dem Drucke Ya bis '^|,_^ Atmosphären mittels eines Linneman'schen 

 Gebläses in Leuchtgas treten, so dass ein heller blauer Flammenkegel enstand, welcher das in Rede 

 stehende Spectrum am deutlichsten aussendet, während die obere farblose Partie nur das Oxyhydrogen- 

 spectrum gibt. Bei anderen Versuchsreihen mässigten wir die Sauerstoffzufuhr auf ein Minimum, so dass 

 gerade noch ein blauer Kegel entstand, und endlich arbeiteten wir auch mit dem gewöhnlichen Leuchtgas- 

 Bunsenbrenner, um den Charakter der Spectren bei relativ niederer Temperatur zu studiren. Die Belich- 

 tungszeit schwankte in letzterem Falle von 6 bis 12 Stunden bis zu acht Tagen; das Vergleichsspectrum 

 (Eisenfunken) wurde zu Anfang und am Schlüsse der Versuche einphotographirt und nur jene Platten zu 

 Messungen benützt, bei welchen die Ungenauigkeiten der Resultate durch Temperaturschvvankungen 

 während des Versuches nicht mehr als circa 0-05 A. E. betrugen. Bei sehr reichlicher Sauerstoffzufuhr imd 

 dadurch bedingte relativ hohe Temperaturen treten nicht nur die Kanten der Banden deutlicher hervor, son- 

 dern im Anschlüsse an dieselben erscheinen (bei Anwendung des Gitter -Spectrographen mit grosser Dis- 

 persion) zahlreiche feine Linien; das continuirliche Spectrum, mit welchem die Kanten der Banden bei 

 kleinerer Dispersion scheinbar abschattirt sind, besteht also aus Liniengruppen, welche umso deutlicher 

 werden, je höher die V'erbrennungstemperatur wird. Bei relativ niedrigen Temperaturen, besonders bei der 

 Bunsen'schen Flamme (Leuchtgas und Luft) sind die abschattirten Liniengruppen stark verschwommen, so 

 dass sie fast als homogene Schattirung erscheinen und die an den Kanten sich zusammenballenden Linien 

 bilden dann dunkle Streifen, welche bereits früher photographisch abgebildet und reproducirt wurden.' 



Trotz dieser Schwankungen konnten wir unter allen Umständen die zu Grunde liegende Type des 

 Spectrums der Leuchtgasflamme erkennen. 



Die von uns mit Benützung unseres grossen Concavgitters (Spectrum IL Ordnung) erzielte Genauig- 

 keit ist eine nach der Schärfe der Liniengruppen verschiedene. Bei schärferen Linien der charakteristischen 

 violetten und ultravioletten Hauptbanden X = 4314 — 3871 dürften mit keinen grösseren Messungsfehlern als 

 0-01 — 0-02 A. E. behaftet sein, während die weniger gut photographirbaren Linien im violetten Bande C 

 Messungsfehler von beiläufig 0'03 A. E. enthalten dürften, wogegen die blaugrünen Bande 3 noch etwas 

 weniger präcise auf unseren Photogrammen erschienen (wir benützten Jodbromsilberplatten, da reine Brom 

 silberplatten in diesem Bezirke, um X =; 4700 schon weniger empfindlich sind) vielleicht im ungünstigsten 

 Falle Fehler bis 0' 07 A. E. aufweisen mögen. Die feineren und undeutlicheren Linien der abschattirten Banden 

 entzogen sich hei letzterem Bande zum Theile der Messung, so dass die Anzahl derselben in Wirklichkeit 

 grösser ist, als die in unserer Tabelle trotzdem noch in reichlicher Zahl angeführten Linien; übrigens reichen 

 dieselben vollkommen zur Charakterisirung der Spectralbande aus. 



Unsere neuen Messungen, welche wohl das Spectrum der Sauerstoff-Leuchtgasflamme (Swan'sches 

 .Spectrum) mit weitaus grösserer Genauigkeit als alle früheren Messungen feststellen, lassen über die An- 

 ordnung der Banden keinen Zweifel zu. Daraus geht hervor, dass die in unserer oben citirten Abhandlung 



1 Eder a. a. 0. 



