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elle fortoit de ce vafe par le mème orifice, & qu'elle entràt dans 
un efpace libre; cela doit être, puilque dans les deux cas le 
fluide parvient à l'orifice en fuivant les mêmes directions : or la 
perte des forces vives doit s'entendre de la tranche qui a le plus 
de vitefle, c'eft-à-dire de celle qui eft au point de la plus grande 
contraction; ainfi par là viteffle F, on doit entendre celle du 
point où la veine eft le plus contraélée: fuppofons donc que 
ce point foit en © & que m foit le rapport de EF à OP, on 
aura 7 — mu; mettant cette valeur dans l'équation, on aura 
uudx + 2xudu + n'dx(m — 1) = 2g.(a — x) .dx, 
qui, Étant intégrée, en fuppofant I —— 2 OL —-HOLANLCONM- 
mencement du mouvement, donnera 
z 2 2 2 » 
ASP, 22 6 —2m+2 tea La x —2m+3 ds" ins 
———————— ——— — û 
2 2 L 
M — 21m + 2 DU 3 23 
GIONE, TE D; 
Autre SOLUTION par de principe de M. d'Alembert. 
(14) Soient confervées les mêmes dénominations que ci- 
deffus, & foit outre cela v la viteffle d'une tranche de fluide 
quelconque, prife dans le vale, & dv fon incrément dans un 
inflant ; il faudra, par le principe de M. d'Alembert, que les forces 
da 3 . . AE 
£ — _. qui animent les tranches de fluide fe faflent équi- 
at ‘ > 
libre. Soit donc op le point de la plus grande contraétion de la 
veine du fluide, & fuppofons qu'une molécule après être entrée 
dans le cylindre, occupe la place rsxy, ileft clair que cette molé- 
cule perdra dans un inflant la viteffe mu — u; & par conféquent 
on peut fuppofer qu'elle a été animée pendant cet inftant par une 
force #7" __. vers À 0, mais cette tranche agiffant librement fur 
Je fluide fupérieur, doit être regardée comme un corps libre rs x y 
qui frapperoit un autre corps libre 7€ Ds : donc pour l'équilibre 
il faut confidérer cette tranche comme occupant feulement l'efpace 
sy le long de l'axe du cylindre, ainfi que nous l'avons dit, 
aiticle 11; par conféquent fon moment pour l'équilibre fera 
Mém, 1766, ARTE 
