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en CD,u; & celle qui eft au point O de fa plus grande contrac- 
tion mu: cela pofé on aura 1.° la force vive du fluide indéfini 
ROPO =; celle du fluide contenu dans le cylindre 
uu " vi. lu au 
— .(h— x), & fa différence = —— ./h—x)— — . dx; 
x) Lis) 
donc fi le principe avoit lieu fans reflriélion, on auroit 
a me dé hr Hs) cdx; 
& 2 
mais la molécule op qui fort du vafe, perd toute-fa force 
vive contre le fluide indéfini ROPQ ; il faudra donc ajouter 
au premier membre de l'équation cette force vive perdue qui 
nu 
AR .dx, & on aura la vraie équation du problème 
28 
Qué — 1) dx + (h— x) . 2udu = 28 - (h — H—x) .4x, 
qui étant intégrée de 1 même manière que celle du Problème 
précédent , donnera 
ne, im pin TES 2m y : 
LE CIE SO PO Ne 
7 2—"m° 
Cr CE TD, 
SOLUTION par le principe de M. d' Alembert. 
17.) Confervant les mêmes dénominations que ci-deflus , 
il eft clair qu'on pourra regarder la molécule infiniment petite 
. . , mu 
qui eft en O P, comme animée d'une force y VErS OR, & 
comme cette molécule agit librement fur le fluide inférieur, on 
doit fuppoler, pour l'équilibre, qu'elle a l'étendue 77 du fluide 
indéfini, & par conféquent que fon épaiffeur x 7 eft infmiment 
petite du fecond ordre ; d'où lon conclut que fon moment pour 
Féquilibre doit être regardé comme nul: donc la fomme des 
momens de toute la partie PQ OR doit ètre égale à celle 
des momens de la partie intérieure À 8 D C: or la première 
fomme — H.g, & on trouvera par la folution générale, que 
NE ù AC a | (CDS — (0P* 
la feconde fomme — g. AC —"udu. = w. RCE 
Ffff ÿ 
BP PS LUE 
