6oo Mémoires DE L'ACADÉMIE ROYALE 
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employé fans reftriction = : — xdx; mais’ branche qui 
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eft au point de la contraction, perd contre le fluide antérieur une 
vitefle mu — u; donc la perte de forces'vives por le fyflème total 
Es NME she E ajoutant cette quantité au premier membre 
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de l'équation ci-deflus, on aura (w°— 2m 2) .#—2gx; 
C.@ F: T, © 2. 
On aura 2.° par le principe de M. d’Alembert, le moment 
de tout le fluide contenu dans le vale jufqu'au point de la plus 
nm n° 
rande contraétion == gx — ; mais la branche qui eft 
£ q 
2 
au point de la contraction perdant comme fubitement une 
partie de fa vitele contre le fluide antérieur, doit être regardée 
> : LS nu — u 
comme animée par une force donc fon moment 
UN tete nu 2 u + e 
our l'équilibre fera _-- , dx; ajoutant ce moment à celui 
E q A 
» # 4 j A d d 
qu'on a trouvé plus haut, & mettant y à la place de ne , on 
T 
aura, comme par le principe des forces vives, [uf— 2 m +2) 
,H == 29%; GNT. 
{24.) Nous avons dit, article 9, que le fluide fortant par 
une ouverture faite au nd d'un vale cylindrique, fe contractoit 
dans le rapport de 16 à 10; donc, dans la fuppofition de fa 
16 
fig ure I], On aura M = +2: mettant cette valeur dans l'ex- 
u# 
preffion de la vitefle que nous venons de trouver, on aura — 
28 
Se x, c'eft-à-dire que la viteffe du fluide fera dûe aux +22 
de fa hauteur au-deflus du tube, & non pas à la hauteur entité, 4 
CRORRNOMLET A TURI EMROENIE 
(25.) Si le tube étoit prolongé dans Le vafe (comme fi. 4} 
ù x uu 1 $ 
on auroit 1 — —, & par conféquent — —\x; ceftà- 
2 2g 2 
dire que dans ce cas la vitefle feroit düe feulement à a moïtié 
de Ja hauteur du fluide, 
ÇCoroLLAIRE Ill, 
