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wobei a die Amplitude der in der Einfallsebene schwingenden 
Componente des e'ufallenden Strahles, sowie : 
S’ = 2 sin? ?’|(m, coS2-+ sin*/) sin(¢ — 7) 
—sinicos (¢— 1) (m, — €08 2)| 
T’ =|(m, — c087) (x cos (¢—1r) + 2 sintcosicosr) 
— sin(¢—r)(2nsiné + m, cosi+ sin®/)| 
2 sin? 2’ {(m, m’ — sin?) sin (2’ +r) —sinécos (?’ +-1r)(m, +m’) 
—[(m, +m’) (cos (7 +r) +- 2 sin icos?’ cosr) 
+- sin (¢’ +r) (2sini— m, m’ + sin? ¢)| 
S, = 2sin* i’ [(m’ cos¢ — sin® 2) sin (¢ +7’) 
— (m' + Cos?)sinzcos (¢+ v’)| 
T, =| (m’ +- c08 ¢) (x cos (¢ + 7’) + 2sinicosicos?’) 
+ Sin (¢ 4-2’) (2a sin i— m’ cos sin®2)} 
oo 
= 
und ferner 
1] — sinz. sin?’ 
m= ——____—_— n= ?sinz’— sinz 
COS2 
sin 2’ — sind. sin?7 | vy? v? 
mM, == : ; g=s3|—5 + 
: sina’. cosr LTA 2 Ape hag | 
ist, unter v,, und v” die Fortpflanzungsgeschwindigkeiten der 
longitutinalen Wellen verstanden. 
Die Gangunterschiede ’ und ®, der senkrecht und parallel 
zur Einfallsebene schwingenden Componenten der nach derselben 
Richtung sich fortpflanzenden gebeugten Strahlen sind ebenfalls 
; Ps Dey 
in erster Anniherung entweder 0 oder 5 Je nachdem a’ und 0’, 
oder a, und 6, dasselbe oder entgegengesetzte Vorzeichen aus 
den Formeln in jedem einzelnen Falle erhalten. 
Die ausgefiihrten Versuche stimmen mit den aus diesen For- 
meln erhaltenen Rechnungsresultaten besser als dies nach den 
bei der Ableitung der Formeln nothwendig gewordenen Vernach- 
lassigungen der Glieder, welche héhere als zweite Potenzen von 
— und = enthalten, sich erwarten liess. Bezeichnet man niim- 
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lich mit g und g’ die Winkel, welche die Schwingungsrichtungen 
der einfallenden und reflectirten Welle mit cinem auf der Ein- 
fallsebene errichteten Lothe bilden, so dass 
