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Jlangt, dass es nimlich gleichgiltg sein muss, ob dic Lichtbewe- 
gung in der Trennungsebene dem ersten oder dem zweiten Me- 
dium zugerechnet wird, und dass dies auch stattfindet fiir Theil- 
chen, welche nahe der Trennungsebene liegen, ferner unter der 
héchst wahrscheinlichen Annahme, dass ein und derselbe Theil 
des einfallenden Lichtes Anlass gibt zur Erregung einer gebeug- 
ten reflectirten und einer gebeugten gebrochenen Welle, die selbst 
beide in der Einfallsebene mit dem Kinfallslothe Winkel bilden, 
welche unter cinander durch das gewohnliche Brechungsgesetz 
verkniipft sind, gelangt man unter weiterer Zuhilfenahme von 
gebeugten reflectirten und gebrochenen longitutinalen Wellen zu 
sechs Grundgleichungen, aus welchen sich in ihnlicher Weise, 
wie fiir die gewohnlich reflectirten und gebrochenen Strahlen die 
Amplituden der senkrecht und parallel zur Einfallsebene polari- 
sirten Componenten der transversalen gebeugten Wellen ableiten 
lassen. 
Bezeichnet man mit ¢ den Einfallswinkel, mit 7’ den Winkel 
der reflectirten gebeugten und mit + den Winkel des gebrochenen 
gebeugten Strahles. mit dem Einfallslothe, wobei sinz’ : siny =p, 
dem Brechungsquotienten ist, so erhilt man fiir die senkrecht 
zur Einfallsecbene schwingenden Componenten 6’ und 6, der 
gebeugten reflectirten und gebrochenen Strahlen 
m,— COS?t 
hb’ = — ——_ 
m,—+-m 
m’ + COS? 
b6= ————b 
m,-+-m 
unter 6 die senkrecht zur Einfallsebene schwingende Componente 
der einfallenden Welle verstanden. 
Fiir die Componenten @ und a, der in der Einfallsebene 
-schwingenden gebeugten Strahlen ergeben sich in erster Annahe- 
rung foleende Werthe: 
